气体分子运动论及热力学基础之玻尔兹曼分布律.ppt

气体分子运动论及热力学基础之麦克斯韦速率分布律.ppt {范例8.4} 麦克斯韦速率分布律;{范例8.4} 麦克斯韦速率分布律;{范例8.4} 麦克斯韦速率分布律;取速率间隔为100m/s，速率分布函数由直方条组成，其顶部呈阶梯形折线。;取速率间隔为50m/s，直方条变窄，顶部的阶梯变小。;取速率间隔为25m/s，直方条更窄，顶部的阶梯更小。;速率间隔不断减小，直方条越来越窄。;{范例8.4} 麦克斯韦速率分布律;对于分子质量一定的气体，温度升高则峰值降低，说明：在相同的速率间隔内，向着各个方向运动的速率小的分子数量减少了，速率大的分子数量增加了，分子运动得更剧烈了。;氢气分子的分子量是2，是氧气分子质量的1/16，在300K的温度下，最概然速率是

2017-04-15 约小于1千字 12页立即下载

分子运动热力学复习.doc 第六章 气体分子运动论分子物理学和热力学的研究对象和方法（1）热运动、（2）热现象、（3）微观量、（4）宏观量（5）平衡态：在没有外界影响的条件下，系统状态参量长时间内不发生变化的状态。（6）平衡过程：当气体与外界交换能量时,系统状态变化所经历的所有中间状态都无限接近平衡态的过程。又叫作准静态过程。（7）理想气体状态方程：（适用条件为：理想气体，达到平衡态）其中，R为气体常数，等于 8.31 J/（mol K） 气体分子运动论理想气体的微观模型：气体分子大小可忽略、分子间的相互作用力可忽略、碰撞可视为完全弹性碰撞。理想气体微观模型的统计假设：容器内各处分子数密度相等，气体

2017-04-19 约2.63千字 9页立即下载

玻尔兹曼与速度分布律 .ppt 推导：玻尔兹曼速度分布律 * * 1. 麦克斯韦速度分布函数是讨论理想气体在热动平衡状态下分子在没有外力场作用下的速度分布情况：一、从麦克斯韦分布律推广到分子处在重力场中这时，分子在空间分布是均匀的。气体分子在空间各处的密度分布也是均匀的。 2. 如果考虑重力作用（即分子处在重力场中），气体分子在空间的分布是否还均匀？因为分子处在重力场中，麦氏速率分布：上式称为玻尔兹曼分布律。其中叫做玻尔兹曼因子，是决定分布分子数多少的重要因子。二、玻尔兹曼分布律 1. 要计算体积元中的各种速度总分子数则考虑归一化条件：即所以分子数

2017-09-30 约小于1千字 7页立即下载

（精）分子运动论与热力学课堂例题.ppt 分子运动论.张清 分子运动论.张清例题2. 如图所示，两个大小不同的容器用均匀的细管相连，管中有一水银滴作活塞，大容器装有氧气，小容器装有氢气. 当温度相同时，水银滴静止于细管中央，则此时这两种气体中 (A) 氧气的密度较大． (B) 氢气的密度较大． (C) 密度一样大． (D) 那种的密度较大是无法判断的. * 解： √ 例题3. 在标准状态下，任何理想气体在1 中含有的分子数都等于 (A) 6.02× ． (B)6.02× ． (C) 2.69× ．

2017-01-05 约4千字 29页立即下载

3.5玻尔兹曼分布律解析.ppt * § 3.5 玻尔兹曼分布律 3.5.1 麦克斯韦速度分布律 分子速度处于vx ~ vx+ dvx， vy ~ vy+ dvy ， vz ~ vz+ dvz 区间内的分子数占总分子数的百分比麦克斯韦速率分布律：在平衡态下,气体分子速率在区间内的分子数占总分子数的比例 vx vz O v+dv vy v vx vy vz O 分子在速度空间中不同状态区间内的分布 v～v+dv vx ~ vx+ dvx vy ~ vy+ dvy vz ~ vz+ dvz 3.5.2 重力场中粒子按高度的分布 z z+dz n，p n+dn，p+dp z 由力学平衡条件地球表面大气层中分子数密度随高度

2017-02-13 约字 12页立即下载

《分子运动论与热力学基础：高中化学教学教案》.doc 《分子运动论与热力学基础：高中化学教学教案》一、教案取材出处本教案取材于人教版高中化学教材第二册，具体涉及分子运动论与热力学基础的内容。通过查阅多本高中化学教学参考书籍，结合教学实践经验，整理出适合本节课的教学内容。二、教案教学目标知识与技能目标：（1）理解分子运动论的基本概念，掌握分子间作用力的特点；（2）理解热力学第一定律和第二定律，并能应用于实际问题的分析；（3）学会运用分子运动论和热力学基本原理解决生活中的化学问题。过程与方法目标：（1）通过小组讨论、实验探究等方式，提高学生分析问题和解决问题的能力；（2）培养学生科学探究精神，提高实验操作技能；（3）培养学生自主

2025-04-11 约3.01千字 6页立即下载

玻尔兹曼常数.docx 玻尔兹曼常数：微观世界的“温度密码” 一、什么是玻尔兹曼常数 玻尔兹曼常数是一个与温度相关的物理常数，其数值为1.380649×10?23?J/K（焦耳每开尔文）.它将温度这一宏观热力学量与微观粒子的热运动联系起来，是微观粒子世界与宏观热力学现象之间的桥梁.玻尔兹曼常数k在数值上等于理想气体常数与阿伏伽德罗常数的比值，即，其物理意义是单个气体分子的平均动能随热力学温度变化的系数.具体而言，气体分子的平均动能可以由气体的热力学温度通过以下公式来计算：由于观测手段的限制，我们是无法测量微观上单个分子的动能的，但是通过上式可知，如果我们能够测得玻尔兹曼常数k，就可以通过测量宏观物理量来计算出微观物

2025-05-16 约1.67千字 3页立即下载

外力场中自由粒子的分布·玻尔兹曼分布.ppt §2.6 外力场中自由粒子的分布·玻尔兹曼分布 按照分子无规则热运动假设，处于平衡态的气体其分子数密度n处处相等，但这仅在无外力场条件下才成立。若分子受到重力场、惯性力场等作用，气体分子数密度将有一定的空间分布，这类分布均可看作玻尔兹曼分布的某种特例。 §2.6.1 等温大气压强公式*悬浮微粒按高度分布由 ?（z）= n（z）

2020-06-16 约1.31千字 6页立即下载

2.6外力场中自由粒子的分布·玻尔兹曼分布.ppt §2.6 外力场中自由粒子的分布·玻尔兹曼分布 按照分子混沌性假设，处于平衡态的气体其分子数密度n处处相等，但这仅在无外力场条件下才成立。若分子受到重力场、惯性力场等作用，气体分子数密度将有一定的空间分布，这类分布均可看作玻尔兹曼分布的某种特例。 §2.6.1 等温大气压强公式*悬浮微粒按高度分布大气温度随高度增加减少的关系(

2017-05-27 约4.39千字 20页立即下载

气体分子运动分布规律.ppt **只能由于理想气体。**为什么不是速度分布函数？第29页,共60页，星期六，2024年，5月1、处于v~v+dv速率区间的分子数dNdN=[例]有N个分子，其速率分布函数为:2、处于0~vP速率区间的分子数?N?N=3、求0~vP速率区间的分子平均速率：第30页,共60页，星期六，2024年，5月[例]有0oC平衡状态下的氧气，计算速率在300--310m/s区间内氧分子数的百分率解：速率区间较小，可用第31页,共60页，星期六，2024年，5月第32页,共60页，星期六，2024年，5月[例]利用麦克斯韦速度分布律求每秒碰到单位面积上器壁上的分子数。解：设有面元dS垂直于x轴，则速度处于v

2025-02-05 约4.66千字 60页立即下载

玻尔兹曼统计课件.ppt 我们已经学习了什么？1、粒子运动状态的描述经典粒子：?－空间、相轨道的概念、量子粒子：量子数、可能量子状态数目的计算2、系统微观状态的经典和量子描述经典系统：?－空间中的N个点量子系统：定域和非定域、全同性、统计特性3、等几率原理平衡状态下系统的任何微观状态出现的几率都相等玻尔兹曼：定域、粒子可以分辨4、系统的微观状态数目的计算及其关系玻色系统：非定域、全同性、统计特性费米系统：非定域、全同性、统计特性5、三类系统的最可几分布?＝?（?，T）、?＝?（T）的物理意义玻尔兹曼、玻色、费米三种分布之间的关系 玻尔兹曼、玻色、费米系统之间的关系玻色粒子，玻色分布费密粒子，费密分布非兼并条件注意：全同

2024-06-26 约4.35千字 35页立即下载

玻尔兹曼叠加原理.pdf 材料科学与工程学院 SchoolofMaterialsScienceandEngineering 第六章高聚物的粘弹性 6.4.1玻尔兹曼叠加原理杨继萍教授北京航空航天大学德才兼备知行合一 6.4.1玻尔兹曼叠加原理材料科学与工程学院 SchoolofMaterialsScienceandEngineering 1.定义：①任一时刻施加在材料上的任一载荷对材料产生的效果是独立的。②所有载荷的总效果是各载荷独立效果的叠加。 ❑对于蠕变过程，每个负荷对高聚物的变形的贡献是独立的，总的蠕变是各个负荷引起的蠕变的线性加和。 ❑对于应力松弛，每个应变对高聚物的应力松弛的贡献也是独立的，高聚物

2024-03-26 约9千字 8页立即下载

熵玻尔兹曼关系讲解.ppt §6-6 熵 玻尔兹曼关系;热力学第一定律——内能----状态量;改用Q2表示工作物质从低温热源吸收的热量，所以Q2是负值，下面的推导过程中所有的Q均表示从热源吸收的热量;P;所有可逆卡诺循环加一起：;对于微小过程;例：1kg 0 oC的冰与恒温热库（t=20 oC ）接触，冰和水微观状态数目比？（熔解热λ=334J/g）最终熵的变化多少？;热库，设计等温放热过程;P;例：一物体热容量 C（常数），温度 T，环境温度 T′，要求热机在 T 和 T′ 之间工作（T T′），最大输出功是多少？;熵的计算;设理想气体的热容量为常量，它分别经过可逆绝热、等体

2017-04-16 约1千字 41页立即下载

w8-5麦克斯韦—玻尔兹曼分布(M—B分布)w8-5麦克斯韦—玻尔兹曼分布(M—B分布).ppt 同学们好！ * 上节小结 1.自由度确定一个物体的空间位置所需的独立坐标数总自由度数=平动自由度+转动自由度+振动自由度最多可能自由度 i=3n 平动 t =3 转动 r =3 振动 s =3n-6 刚性多原子分子 t = 3 r = 3 s = 0 i = 6 2. 能均分定律分子的平均总动能: 分子的每一个可能的自由度都有相同的平均动能 3. 理想气体的内能平均平动动能平均转动动能平均振动动能 1）平均总动能 2）理想气体内能：（分子数 N）分子动能：原子振动势能：单原子分子刚性双原子分子刚性多原子分子 §8.5 麦克斯韦分子速率分布定律重点：

2018-04-24 约1.22千字 21页立即下载

气体分子运动论.ppt *********************************曲线下面宽度为dv的小窄条面积等于分布在此速率区间内的分子数占总分子数的比率dN/N。麦克斯韦速率分布曲线vpvv+dvf(v)vf(vp)最概然速率－与f(v)极大值对应的速率。物理意义：若把整个速率范围划分为许多相等的小区间，则分布在vP所在区间的分子数比率最大。归一化条件当v=vp时第30页，共46页，星期日，2025年，2月5日*温度越高，速率大的分子数越多vp随T升高而增大，随m增大而减小。可讨论T和m对速率分布的影响。同一气体不同温度下速率分布比较第31页，共46页，星期日，2025年，2月5日*三者和T、m(或?)

2025-02-21 约9.11千字 46页立即下载