[2018年最新整理]13第十三章达朗贝尔原理.ppt

。 解： 取整体为研究对象 惯性力 l1 l2 l3 O 。 解得： 由主动力引起的反力——静反力 由于加速运动引起的反力——附加动反力 静反力： 附加动反力： ——总反力 * * 第十三章 达朗贝尔原理 §13－1 惯性力?质点的达朗贝尔原理 §13－2 质点系的达朗贝尔原理 §13－3 刚体惯性力系的简化 §13－4 绕定轴转动刚体的轴承动约束力 达朗贝尔原理又称为动静法。 当质点或质点系在力的作用下不平衡时，若在质点或质点系上虚加上惯性力，使它们处于假想的平衡状态，从而可将动力学问题从形式上转化为静力学问题，根据平衡的理论来求解动力学问题。 用动静法求解某些非自由质点系动力学问题往往显得较为方便，而且也适用于刚体和变形体的动力分析。 1、惯性力： 质点的惯性力： §13－1 惯性力?质点的达朗贝尔原理 受力物体给施力物体的反作用力称为受力物体的惯性力。 质点惯性力的大小等于质点的质量与加速度的乘积 惯性力的方向与质点加速度的方向相反 M FR FN F ——达朗伯惯性力 令 质点的达朗伯原理 若在运动的质点上假想地加上惯性力，则作用在质点上的主动力、约束力与惯性力构成平衡力系。 则有： 2、质点的达朗伯原理 注意： 是形式上的平衡方程，实际质点并非处于平衡状态。 质点的惯性力是真实的力，但是它不是作用在该质点上，而是作用在使该质点运动变化的其他物体上。故不能说“质点受到惯性力作用” ，而应该说“在质点上假想地加上惯性力” 。 在质点上假想地加上惯性力只是为了借用静力学的研究方法来解决动力学问题。故达朗伯原理也称为动静法。 an at 例：球重P，绳长l，无初速向下摆动。开始时有j0，求任意瞬时绳内拉力。 j0 j 解：1.受力分析（画主动力、约束力） P F 2.运动分析（画加速度） 3.虚加 惯性力（画惯性力） FIt FIn 4.列动平衡方程求解未知量 沿法向： 沿切向： j0 j P F an at FIt FIn §13－2 质点系的达朗伯原理 质点系的达朗伯原理 若在质点系的每个质点上假想的加上惯性力，则作用在质点系上的所有主动力、约束力和所有的惯性力构成平衡力系。 力系的主矢和对任一点的主矩应为零 即 由于质点系内力主矢以及对任一点的主矩等于零，故有 例 如图所示,滑轮的半径为r，质量m均匀分布在轮缘上，可绕水平轴转动。轮缘上跨过的软绳的两端各挂质量为m1和m2的重物,且 。绳的重量不计，绳与滑轮之间无相对滑动，摩擦不计。求重物的加速度。 解:取整体研究 所以 例 图示瓦特调速器以匀角速 绕铅直轴转动。飞球A, B各重W1 ；套筒C 重W2 ，可沿转轴上下移动；各杆长均为l ，重量可略去不计。试求杆张开的角度 。 W1 W1 l l l l A B C W2 解: 飞球A, B和套筒C 组成质点系。 在每一物体上加上惯性力 FIB FIA aB aA 主动力、约束力与惯性力组成一平衡力系 C W2 FN3 FN2 x y 如整体考虑，平衡方程中将包含约束力，却不包含 ，也就无法求得 。须将三物体分开考察。 考察C W1 W1 l l l l A B C W2 FIB FIA W1 A FIA FN2 FN1 考察A W1 W1 l l l l A B C W2 FIB FIA 解得 可见 愈大，则 愈小，而角 愈大，套筒C将上升；反之，则套筒将下降。由套筒的升降带动调节机构，即可达到调速目的。 例 飞轮重W ，半径为R ，以匀角速度 转动。设轮缘较薄，质量均匀分布，轮辐质量不计。若不考虑重力的影响，求轮缘横截面的张力。 解: 取半个轮缘为研究对象。 x y R FNA FNB FI C §13－3 刚体惯性力系的简化 1、刚体作平动 刚体惯性力系的简化 惯性力系合成结果是作用于质心的一个力，这个力的大小等于maC，方向与质心加速度方向相反。 取质心为简化中心 作用于简化中心C ri FIi Mi 2、刚体绕定轴转动 O 取质量对称面与转轴的交点O点为简化中心 （仅讨论刚体具有垂直于转轴的质量对称面的情况） O 首先将刚体的惯性力系简化到质量对称面内,然后再向O点简化。 Mi Mi A A 直线AA′作平动，惯性力合力作用在Mi点。 ai FIi z 式中mi为直线AA′的质量。 Mi 惯性力主矢： 惯性力主矩： 作用于简化中心O点 作用于质量对称面内 O C Mi ai FIi O C 惯性力主矢： 惯性力主矩： 作用于简化中心