《量子力学典型题精讲》宋鹤山著.pdf

量子力学知识精讲.pptx 量子力学知识精讲有限公司汇报人：XX 目录第一章量子力学基础概念第二章量子力学数学工具第四章量子力学实验验证第三章量子力学核心原理第六章量子力学的前沿发展第五章量子力学在技术中的应用 量子力学基础概念第一章原子与量子理论量子理论揭示了微观粒子如电子同时具有波动性和粒子性，如电子双缝实验展示了这一现象。波粒二象性01量子态叠加原理表明，量子系统可以同时存在于多个可能的状态中，直到被观测时才“坍缩”到一个确定状态。量子态叠加原理02海森堡不确定性原理指出，无法同时精确测量粒子的位置和动量，这一原理是量子力学的核心概念之一。不确定性原理03 波粒二象性光既表现出波动性，如干涉和衍射现象，也表现出粒

2025-03-11 约3.3千字 28页立即下载

相对论和量子力学典型题.ppt * 1.一发射台向东西两侧距离均为L0 的两个接收站E与W发射讯号, 如图, 今有一飞机以匀速度v 沿发射台与两接收站的连线由西向东, 求:在飞机上测得两接收站收到发射台同一讯号的时间间隔是多少? 解: 设东西接收到讯号为两个事件,时空坐标为地面为S系(xE , tE),(xW , tW) 飞机为S系(xE, tE),(xW, tW) 负号表示东先接收到讯号。由洛仑兹时空变换得 2. 两只宇宙飞船, 彼此以0.98c的相对速率相对飞过对方;宇宙飞船1中的观察者测得另一只宇宙飞船2的长度为自己宇宙飞船长度的2/5。求

2016-12-17 约1.65千字 17页立即下载

量子力学5.pdf 第五章 量子力学的矩阵表述 §5.1 量子力学中的表象 §5.1 量子力学中的表象一、矩阵的基本性质 §5.2 量子力学公式的矩阵表示

2015-07-16 约4.03万字 6页立即下载

量子力学新2.pdf 19．4 德布罗意波－－物质波 § §19．4 德布罗意波－－物质波一．德布罗意波－物质波一．德布罗意波－物质波光（波）－－具有粒子性光（波）－－具有粒子性实物粒子－－具有波动性实物粒子－－具有波动性德布罗意假设：电子．质子等所有的粒子，都具有波德布罗意假设：

2015-07-19 约9.2千字 13页立即下载

量子力学教（学）案7.doc PAGE 第七章自旋在较强的磁场下（∽），我们发现一些类氢离子或碱金属原子有正常塞曼效应的现象，而轨道磁矩的存在，能很好的解释它但是，当这些原子或离子置入弱磁场（∽1T）的环境中，或光谱分辨率提高后，发现问题并不是那么简单，这就要求人们进一步探索。大量实验事实证明，认为电子仅用三个自由度来描述并不是完全的。我们将引入一个新的自由度—自旋，它是粒子固有的。当然，自旋是Dirac电子的相对论性理论的自然结果。现在我们从实验事实来引入。 §7.1 电子自旋存在的实验事实（1）Stern-Gerlach实验（1922年）当一狭窄的原子束通过非均匀磁场时，如果原子无磁矩

2018-10-22 约8.81千字 27页立即下载

量子力学6-2-1.ppt 应用玻恩近似法计算微分散射截面时，主要难点在于给出的具体形式后，如何计算积分，下面给出几种常见的较复杂的作用势能及对应的积分公式 §6.4 波恩近似第六章散射高能粒子入射时，可用波恩近似法来计算微分散射截面。这时入射粒子的动能比相互作用势能大得多，势能U（r）可看作微扰。体系的哈密顿量可写为 6.4-1 由5.7-6可得 6.4-2 比较6.4-1 和6.4-2可得 6.4-3 引进矢量 6.4-4 其大小为 6.4-5 设粒子的势能可写为根据6.2节，若散射波的相移很小，特别是s分波的相移很小，说明势

2017-04-03 约字 8页立即下载

量子力学第7章1.ppt * 第7章 量子力学的表述形式（本章对初学者来讲是难点）表象：量子力学中态和力学量的具体表示形式。为了便于理解本章内容，我们先进行一下类比：矢量（欧几里德空间） 量子力学的态（希尔伯特空间） ~三维本征函数任意矢展开任意态展开取不同坐标系取不同表象 ……….

2017-01-04 约字 21页立即下载

量子力学3-4.ppt 其中与δ势垒跃变条件比较： (a)偶宇称态现在根据跃变条件求解。这是δ势阱中的唯一束缚态。属于能量 (b)奇宇称态得利用由得束缚能级与散射问题有着密切的关系。下面以一维势阱为例进行分析。其中对于方势阱，其解析延拓情况可参阅教材相关内容。如解析延拓到E0能阈（k为虚）由 ﹟ §3.5 一维谐振子经典物理的谐振子模型：量子物理的谐振子模型：一维谐振子的本征值问题是处理量子力学 问题的最基本的范例。分子的振动、晶格的振动、原子核表面振动以及辐射场的振动等黑体辐射场量子化等，把场中的粒子看

2017-04-07 约小于1千字 41页立即下载

量子力学 第5章2.ppt * 例p114(5.3)：解：式中 (a) 对电子偶素对氢原子例p114(5.3)： (b) 对?原子例p114(5.3)： (c) 对?子偶素例p115(5.4)：解：对氢原子基态p108(23) 同理计算因为涨落测不准关系例p115(5.5) 解：氢原子基态 p108(23) 当氢原子处于库伦场时，为经典禁区。得到概率 0 a 2a r W100 (r) ~ r 的分布图例p115(5.6)：解：由合流超几何函数当时径向波函数（a）求最概然半径：因为径向分布概率为解出：所以：解出：另解，因为极值点一

2018-05-28 约1.15千字 39页立即下载

量子力学.ppt 量子力学 量子论奠基人之一，玻尔（NIELS BOHR）: 经典物理近代物理 1887年赫兹实验证实了电磁波的存在。验证了麦克斯韦的电磁场论。光是一种电磁波。 1895年，伦琴发现了X射线。 1896年，贝克勒尔发现了铀元素的放射现象 1897年，居里夫妇进一步研究放射性现象，并发现了更多的放射性元素。 1897年汤姆孙研究阴极射线，发现其为电子 1899年卢瑟福发现了元素的嬗变现象。光以太迈克尔逊——莫雷实验（MICHELSON-MORLEY EXPERIMENT）黑体辐射实验和理论的不一致（维恩分布公式、瑞利-金斯公式）必须假定：能量在发射和吸收的时候不是连续的，而是一份

2017-03-03 约1.24千字 22页立即下载

量子力学.ppt 量子力学 第三章一维定态问题 3.1 一维束缚定态的性质粒子被局限在有限空间内运动的态称为束缚态，其波函数满足定态方程：及边界条件，。在一维直线空间中运动的粒子的一维束缚定态能量和波函数有如下性质： 1. 能量是非简并的； 2. 波函数为实函数； 3. 势函数满足空间反射对称时波函数有确定宇称。讨论如果势场V(x)是不规则的，则在此势场中的束缚定态能量E有可能是简并的，波函数不一定有确定的宇称。如波函数没有确定的宇称：

2017-09-27 约字 21页立即下载

讲量子力学.pptx 第三章一维势场中的粒子;3.1 一维势场中粒子能量本征态的一般性质;能量本征方程解的一般性质;假设对应于某个本征值E，(1)的解无简并（即只有一个独立的解），则可取为实解。证明：ψ(x), ψ*(x)均为(1)对应E的解，由于无简并，则有 ψ*(x) = Cψ(x), C为常数。取复共轭，ψ(x) = C*ψ(x)*= C*Cψ(x)，所以|C|=1，则C=eia, a为实数。取新波函数为 ψn(x) = eia/2ψ(x)，则(ψn(x))* = e-ia/2ψ*(x) = e-ia/2 eiaψ(x) = eia/2ψ(x) =ψn(x)。 ;定理 2 对应于能量E，总可找

2017-11-15 约3.07千字 28页立即下载

量子力学中的力学量.pptx 第1节表示力学量的算符第七章;一般力学量的算符：二：力学量的;01经典力学中，动量为p，坐标;算符的一般性质和运算规则称为算;定义对易式：则2中的结果可以表;算符和力学量之间的关系：前面已;01量子力学认为：当体系处于哈;五：厄密算符：1，厄密算符的本;说明：1)，厄密算符的本征值为;则有：厄密算符的定义式：左边：;由于通常φk还是归一化的，;第2节动量算符和角动量算符三;角动量算符的形式：量子力学中的;球坐标系中的角动量算符：用球坐;3：角动量平方以及z分量算符的;说明：1，每个l对应一个不;φ是2π为周期的，则有Φ(φ+;一般称l=0的状态为;第3节电子在库仑场中的运动;写成球坐标系中的形

2025-05-05 约小于1千字 31页立即下载

2017-04-17 约小于1千字 20页立即下载

量子力学典型 例题分析解答.doc ????????????????????????????????? 浅谈多媒体课件制作与中学物理教学 ? 计算机技术的普及和发展，冲击着教育观念的改变和教学手段的提高。也成为新贯彻新课改的有力工具。为教育的现代化改革开拓了一个广阔的前景与空间，给优化课堂教学，构建新型的教学模式，提供了丰富的土壤。多媒体集文字、图形、图象、声音、动画、影视等各种信息传输手段为一体,具有很强的真实感和表现力，可以激发学生学习兴趣，可以动态地、对比地演示一些物理现象，极大地提高教与学的效率，达到最佳的教学效果。随着计算机技术的迅猛发展及计算机的大量普及，很多中学配备了微机室、专用多媒体教室，建立电教中心，为计算

2019-02-18 约2.24万字 60页立即下载