贾力高等传热学三ppt.pptx
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Chap. 8 Boundary layer approximations
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Chap. 9 Laminar external boundary layers
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§9-1 laminar
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7-4，常物性流体在两无限大平行平板之间作稳态层流流动，下板静止不动，上板在外力作用下以恒定速度U运动，试推导连续性方程和动量方程。
解：按照题意
故连续性方程
可简化为
因流体是常物性，不可压缩的，N-S方程为
x方向：
可简化为
y方向
可简化为
8-3，试证明，流体外掠平壁层流边界层换热的局部努赛尔特数为
证明：适用于外掠平板的层流边界层的能量方程
常壁温边界条件为
引入量纲一的温度
则上述能量方程变为
引入相似变量
有
；
将上三式和流函数表示的速度代入边界层能量方程，得到
当时，速度边界层厚度远小于温度边界层厚度
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高等传热学试题及答案.docx
高等传热学试题及答案
试题：
一、填空题（每题2分，共10分）
1.热传导的基本定律是______。
2.热对流的基本方式有______和______。
3.热辐射的基本定律是______。
4.在稳态热传导过程中，热流密度与______成正比。
5.临界热流密度是指在______条件下，热流密度达到最大值。
二、选择题（每题2分，共10分）
1.下列哪一项不是热传导的边界条件？（）
A.第一类边界条件
B.第二类边界条件
C.第三类边界条件
D.第四类边界条件
2.在下列哪种情况下，自然对流的热流密度最大？（）
A.流体温度高于固体温度
B.流体温度低于固体温度
C.流体温度等于固体温度
D
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高等传热学部分答案.doc
7-4，常物性流体在两无限大平行平板之间作稳态层流流动，下板静止不动，上板在外力作用下以恒定速度U运动，试推导连续性方程和动量方程。
解：按照题意
故连续性方程
可简化为
因流体是常物性，不可压缩的，N-S方程为
x方向：
可简化为
y方向
可简化为
8-3，试证明，流体外掠平壁层流边界层换热的局部努赛尔特数为
证明：适用于外掠平板的层流边界层的能量方程
常壁温边界条件为
引入量纲一的温度
那么上述能量方程变为
引入相似变量
有
；
将上三式和流函数表示的速度代入边界层能量方程，得到
当时，速度边界层厚度远小于温度边界层厚度，可近似认为温度边界层内速度为主流速度，即，那么由上式可得
，求解可得
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《传热学1-热工》ppt课件.ppt
* 图1-4 * 表1-2 * 图1-3 * 在非稳态导热时．式中h及tf均可为时间的函数。 (3)规定了边界上物体与周围流体间的表面传热系数h及周围流体的温度tf，称为第三类边界条件。 以物体被冷却的场合为例，第三类边界条件可表示为: * ①分子λ是物体的导热系数。 λ越大，在相同的温度梯度下可以传导更多的热量。 (1)热扩散率a的物理意义。以物体受热升温的情况为例来作分析，在物体受热升温的非稳态导热过程中，进入物体的热量沿途不断地被吸收而使当地温度升高，此过程持续到物体内部各点温度全部扯平为止。由热扩散率的定义a＝λ／(ρc)可知： 最后，对导热微分方程作以下两点讨论。 * 热
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华中科技大学热科学与工程实验室HUSTLabofThermalScienceEngineering 第四章对流换热原理§4-1对流换热概述§4-2层流流动换热的微分方程组§4-3对流换热过程的相似理论§4-4边界层理论§4-5紊流流动换热2023/10/291华中科技大学热科学与工程实验室HUSTLabofThermalScienceEngineering §4-1对流换热概述1对流换热过程①对流换热定义：流体和与之接触的固体壁面之间的热量传递过程，是宏观的热对流与微观的热传导的综合传热过程。对流换热与热对流不同，既有热对流，也有导热；不是基本传热方式对流换热实例：1)暖气管道;2)电子器件冷
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第九章
传热过程分析与换热器热计算
;本章旳学习目旳
分析实际传热问题旳能力
综合应用三种基本传热方式及其有关公式旳能力
了解换热器旳基本知识和设计过程;1经过平壁旳传热;2经过圆管旳传热;3经过肋壁旳传热;定义：为肋化系数
则传热系数为
所以，只要就能够起到强化换热旳效果。;4带保温层旳圆管传热——临界热绝缘直径
;可见，确实是有一种极值存在，那么，究竟是极大值，还是极小值呢？经过计算或试验验证为极大值。也就是说，do2在do1～dcr之间，?是增长旳，当do2不小于dcr时，?降低。;§9-2换热器旳型式及平均温差;3间壁式换热器旳主要型式
套管式换热器：最简朴旳一种间壁式换热器，流体有顺
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热辐射是由于物体内部微观粒子的热运动状态改变而将部分内能转换成电磁波的能量发射出去的过程。 传热学是研究热量传递规律的科学，是研究不同温度的物体，或同一物体的不同部分之间热量传递规律的学科。（研究由温差引起热量转移规律的科学。） 工程热力学研究的是最终状态、不涉及速率和设备尺寸；而传热学引入了时间和设备尺寸。 传热学是在18世纪30年代英国工业革命促进生产力发展的大背景下成长起来的。 传热学作为“学科”形成于19世纪。 20世纪以后传热学获得了空前的发展。 毕渥（1774－1862） 傅立叶（1768－1830） 1804年毕渥根据实验
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研究生课程（论文类）试卷2 0 1 5/2 0 16学年第1学期课程名称：高等传热学课程代码论文题目：纳米流体强化微尺度传热学生姓名：课程（论文）成绩：课程（论文）评分依据（必填）：题目选择正确； 25%内容正确，篇幅合理； 30%论文清晰、逻辑性强； 30%参考文献引用完善。 15%任课教师签字：日期： 年 月 日摘要：本文从两方面对纳米流体强化微尺度传热的机理进行了分析：纳米颗粒本身对换热特性的强化； 纳米颗粒改变换热表面特性对换热的强化。介绍了纳米流体强化微尺度传热实验研究和数值模
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第三章 非稳态导热 一、应用背景 在下列情况下，必定引起物体中发生非稳态导热过程的是： 一物体中发生的非稳态导热过程，在经历相当长的时间后，则： 分析： （1）表面传热系数指复合传热系数，且为平均值； （2）常物性； 假设： 首先检验是否可用集总参数法。为此计算Bi数： 可以采用集中参数法。 计算： 本题是在已知表面传热系数的条件下计算的，所设定数值的大小对计算结果影响很大。如果为了获得球与液体间的传热系数，在已知c、r和几何尺寸的条件下，如何获得h？ 讨论： 据式(3-9)有 由此解得： 一温度计的水银泡呈圆柱状,长20mm,内径为4mm,初始温度为t0,今将其插