高等传热学贾力、方肇洪、钱兴华).pdf
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7-4，常物性流体在两无限大平行平板之间作稳态层流流动，下板静止不动，上板在外力作用下以恒定速度U运动，试推导连续性方程和动量方程。
解：按照题意
故连续性方程
可简化为
因流体是常物性，不可压缩的，N-S方程为
x方向：
可简化为
y方向
可简化为
8-3，试证明，流体外掠平壁层流边界层换热的局部努赛尔特数为
证明：适用于外掠平板的层流边界层的能量方程
常壁温边界条件为
引入量纲一的温度
则上述能量方程变为
引入相似变量
有
；
将上三式和流函数表示的速度代入边界层能量方程，得到
当时，速度边界层厚度远小于温度边界层厚度
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高等传热学试题及答案
试题：
一、填空题（每题2分，共10分）
1.热传导的基本定律是______。
2.热对流的基本方式有______和______。
3.热辐射的基本定律是______。
4.在稳态热传导过程中，热流密度与______成正比。
5.临界热流密度是指在______条件下，热流密度达到最大值。
二、选择题（每题2分，共10分）
1.下列哪一项不是热传导的边界条件？（）
A.第一类边界条件
B.第二类边界条件
C.第三类边界条件
D.第四类边界条件
2.在下列哪种情况下，自然对流的热流密度最大？（）
A.流体温度高于固体温度
B.流体温度低于固体温度
C.流体温度等于固体温度
D
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高等传热学部分答案.doc
7-4，常物性流体在两无限大平行平板之间作稳态层流流动，下板静止不动，上板在外力作用下以恒定速度U运动，试推导连续性方程和动量方程。
解：按照题意
故连续性方程
可简化为
因流体是常物性，不可压缩的，N-S方程为
x方向：
可简化为
y方向
可简化为
8-3，试证明，流体外掠平壁层流边界层换热的局部努赛尔特数为
证明：适用于外掠平板的层流边界层的能量方程
常壁温边界条件为
引入量纲一的温度
那么上述能量方程变为
引入相似变量
有
；
将上三式和流函数表示的速度代入边界层能量方程，得到
当时，速度边界层厚度远小于温度边界层厚度，可近似认为温度边界层内速度为主流速度，即，那么由上式可得
，求解可得
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第三章 非稳态导热 一、应用背景 在下列情况下，必定引起物体中发生非稳态导热过程的是： 一物体中发生的非稳态导热过程，在经历相当长的时间后，则： 分析： （1）表面传热系数指复合传热系数，且为平均值； （2）常物性； 假设： 首先检验是否可用集总参数法。为此计算Bi数： 可以采用集中参数法。 计算： 本题是在已知表面传热系数的条件下计算的，所设定数值的大小对计算结果影响很大。如果为了获得球与液体间的传热系数，在已知c、r和几何尺寸的条件下，如何获得h？ 讨论： 据式(3-9)有 由此解得： 一温度计的水银泡呈圆柱状,长20mm,内径为4mm,初始温度为t0,今将其插
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第二章 计算区域及控制方程的离散
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传热学 绪论 1-1热量传递的三种基本形式 一： 导热 Heat conduction 物体各部分之间不发生相对位移，依靠分子，原子及自由电子等微观粒子的热运动而产生的热量传递。 * * 其中：? — 传热量 W ? — 导热系数（热导率） W/(m℃） A — 传热面积 m2 t — 温度 ℃ x — 坐标 m q — 热流密度 W/m2（Heat flux) Fourier 定律: 热电比拟 为热阻 Thermal resistance 传热可以用类似电路计算的方式进行串并联计算。 常物性无限大平板 slab 1/R
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根据牛顿冷却公式，对于内、外墙面与空气之间的对流换热， 本章小结： (1) 导热 Fourier 定律： (2) 对流换热 Newton 冷却公式： (3) 热辐射 Stenfan-Boltzmann 定律： (4) 传热过程 重点掌握以下内容： （1）热传导、热对流、热辐射三种热量传递基本方式及其特点； （2）热流量、热流密度、导热系数、对流换热、表面传热系数、传热系数、热阻等基本概念； （3）灵活运用平壁的一维稳态导热公式、对流换热的牛顿冷却公式、通过平壁的一维传热过程计算公式进行相关物理量的计算 思考题： 1.热量