透镜的傅里叶变换性质.ppt

§3.2 透镜的傅里叶变换性质2.物在透镜后方,平面波照明 §3.2 透镜的傅里叶变换性质2. 物在透镜后方，平面波照明 §3.2 透镜的傅里叶变换性质2. 物在透镜后方 §3.2 透镜的傅里叶变换性质 §3.2 透镜的傅里叶变换性质：小结 §3.2 透镜的傅里叶变换性质 物理解释 后焦面上光场分布与频谱的对应关系 §3.2 透镜的傅里叶变换性质 透镜的后焦面是输入物体的频谱面 §3.2 透镜的傅里叶变换性质 透镜的后焦面是输入物体的频谱面 §3.2 透镜的傅里叶变换性质 变换的尺度问题 §3.2 透镜的傅里叶变换性质3、透镜的孔径效应 例题 例题 例题 例题 例题 作业 §3.4 相干照明衍射受限系统的成像分析  Imaging Analysis of Diffraction-limited Systems under Coherent Illumination §3.4 相干照明衍射受限系统的成像分析1、透镜的点扩散函数 §3.4 相干照明衍射受限系统的成像分析1、透镜的点扩散函数 §3.4 相干照明衍射受限系统的成像分析1、透镜的点扩散函数 §3.4 相干照明衍射受限系统的成像分析1、透镜的点扩散函数 §3.4 相干照明衍射受限系统的成像分析1、透镜的点扩散函数 思考题 P83 3.1题 其中第（2）问改为： 设透镜的光瞳函数是一个半径为 a 的圆，那么在物平面上一个点源在像面上产生的相应 h 的第一个零点的半径是多少？ * 透镜的F.T.性质 透镜的复振幅透过率： 变换的空频坐标与后焦面空间坐标 xf, yf 的关系： 物体放在焦距为 f 的透镜的前焦面，用波长为l 的单色平面波垂直入射照明，在透镜后焦面上得到： 物函数t(x0,y0)的准确的傅里叶变换 数学表达式： 菲涅耳衍射的F.T.表达式（空域） 会聚球面波的复振幅表达式 ∑p 透镜前|后平面P1 | P2 x’-y’ Ul’ t (x0,y0) d0 x0- y0 ∑0: 输入面 x-y z S’ 输出面 f 第一步：直接写出∑0前表面的光场分布： 第二步：写出∑0后表面的光场分布： 第三步：由x0-y0平面传输到观察平面x-y上造成的场分布为（利用 Fresnel衍射的F.T.表达式，注意 z=f-d0 ）： ∑p 透镜前|后平面P1 | P2 x’-y’ Ul’ t (x0,y0) d0 x0- y0 ∑0: 输入面 x-y z S’ 输出面 f 对于平面波照明，得到： 对于球面波照明，得到： 仍为物体的F.T., 但 1.仍有二次位相因子 2. 频谱面取值fx =xf /?(q-d0), fy = yf /? (q-d0), 随距离d0 而变. 通过调整d0, 可改变频谱的尺度 当d0=0时，结果与物在透镜前相同，即物从两面紧贴透镜都是等价的。 透镜的作用 :透镜将照明光波变换成会聚球面波, 会聚点是照明点光源的共轭像点.从而在此会聚点处(注意:不是物本身的像点)得到物的F.T., 但比例尺度改变. 不管衍射物体位于何种位置，只要观察面是照明光源的共轭面，则物面（输入面）和观察面（输出面）之间的关系都是傅里叶变换关系，即观察面上的衍射场都是夫琅和费型。 我们特别关注物在透镜前, q=f, d0=f 的特殊情形。此时 用单色平面波照明物体，物体置于透镜的前焦面，则在透镜的后焦面上得到物体的准确的傅里叶变换。透镜的后焦面称为频谱面。 物分布t (x0,y0)是一个复杂结构, 含有多种空频成分.它调制入射的均匀平面波,使透射光场携带物体的信息. 此平面波分量的空频?? fy = cosb?? = yf /?f 由几何关系易见: yf = ftan? ? fsin? = fcosb? 方向余弦 (近轴近似) 后焦面上(0, yf)点的复振幅,对应空频为 (fx =0, fy = yf /?f) 的平面波分量的振幅和位相. 透射光场的角谱代表物函数的频谱,即含有向不同方向衍射的许多平面波. 其中向? 角方向衍射的平面波分量经过透镜后聚焦到(0, yf)点. 推广之, 任意 (xf, yf)点的复振幅, 对应空频为 (fx =xf /?f, fy = yf /?f) 的平面波分量的振幅和位相. ∴ 透镜的后焦面是物体的频谱面. # 透镜后焦面上不同位置的点,对应物体衍射光场的不同空间频率分量 f x0 xf fx1 fx2 fx2 fx1 频谱点出现在与空间条纹结构垂直的方向上. F.T. F.T. 对应于物的同一空频分量, 变换的尺度随波长和焦距而变 f1 l2 l2l1 l