工程流体力学-粘性流体的一维定常流动.ppt

【2017年整理】流体力学第6章气体的一维定常流动.ppt 由于微弱扰动波的传播过程进行得很迅速，与外界来不及进行热交换，而且其中的压强、密度和温度变化极为微小，所以这个传播过程可以近似地认为是一个可逆的绝热过程，即等熵过程。一、滞止参数在实际工程上，为了分析和计算流动问题方便起见，常使用滞止参数这个概念，而且由于它比较容易测量，所以滞止参数得到广泛的应用。设想气体流过流管的两个有效截面时，在一个截面上完全滞止下来，也就是说，在这个截面上的气流速度等于零。则这个截面上的气流状态称为滞止状态，滞止状态下各相

2017-05-02 约5.82千字 10页立即下载

流体力学定常流动.ppt 关于流体力学定常流动第1页，共32页，星期日，2025年，2月5日流体：是气体和液体的总称，是具有流动性的连续介质。流体特点：具有流动性，即内部各部分之间极易发生相对运动。流体力学：是研究流体流动规律以及它们与固体之间的相互作用规律的学科。第2页，共32页，星期日，2025年，2月5日流体静力学（1）流体静压力的方向永远沿着作用面的内法线方向；（2）静止流体中任一点压强p的大小，在各个方向上都是相等的；（3）基本方程： p=p0+ρg（h0–h）=p0+ρgΔh第3页，共32页，星期日，2025年，2月5日图流体静力学基本方程的符号p0h0phΔh第4页，共32页，星期日，2025年，2月5日

2025-02-18 约3.04千字 32页立即下载

第六章-粘性流体的一维定常流动.pptx 第六章 粘性流体的一维定常流动;理想流体：;第一节黏性流体总流的伯努利方程第二节黏性流体的两种流动型态第三节流动损失分类第四节圆管中流体的层流流动第五节圆管中流体的紊流流动第六节沿程阻力系数的实验研究第七节非圆形截面管道沿程损失的计算第八节局部损失的计算第九节管道水力计算第十节水击现象; 理想流体微元流束的伯努利方程;;二、黏性流体总流的伯努利方程;推导过程;1、的积分（势能）;推导过程;推导过程;流??为定常流动；流体为粘性不可压缩的重力流体；沿总流流束满足连续性

2019-08-17 约3.75千字 101页立即下载

流体力的学第6章气体一维定常流动.ppt 由于微弱扰动波的传播过程进行得很迅速，与外界来不及进行热交换，而且其中的压强、密度和温度变化极为微小，所以这个传播过程可以近似地认为是一个可逆的绝热过程，即等熵过程。一、滞止参数在实际工程上，为了分析和计算流动问题方便起见，常使用滞止参数这个概念，而且由于它比较容易测量，所以滞止参数得到广泛的应用。设想气体流过流管的两个有效截面时，在一个截面上完全滞止下来，也就是说，在这个截面上的气流速度等于零。则这个截面上的气流状态称为滞止状态，滞止状态下各相

2017-01-29 约3.07千字 29页立即下载

工程流体力学 第7章 粘性流体绕物体的流动.ppt 阻力系数：式中 FD——物体受到的绕流阻力； CD——绕流阻力因数； U∞——未受干扰时的来流速度； ?——流体的密度； A——物体与来流垂直方向的迎流投影面积。第7章 粘性流体绕物体的流动典型的二维和三维物体的阻力系数宽圆柱半管半管方柱平板椭柱椭柱球半球半球方块方块矩形板(长/宽=5) 二维物体 ? ? 104 ～ 105 1.2 ? 4 ×104 1.2 ? 4 ×104 2.3 ? 3.5×104 2.0 ? 104 ～ 106 1.98

2017-05-16 约8.11千字 78页立即下载

第六章-黏性流体的一维定常流动.ppt 第六章 粘性流体的一维定常流动 第一节黏性流体总流的伯努利方程第二节黏性流体的两种流动型态第三节流动损失分类第四节圆管中流体的层流流动第五节圆管中流体的紊流流动第六节沿程阻力系数的实验研究第七节非圆形截面管道沿程损失的计算第八节局部损失的计算第九节管道水力计算第十节水击现象在第三章中，通过对理想流体运动的基本规律的讨论，得到了流场中任一空间点上、任一时刻流体微团的压强和速度等流动参数之间的关系式，但在推导流体微团沿流线运动的伯努利方程中，仅局限于微元流束的范围内。而在工程实际问题中要研究实际

2019-02-15 约2.59万字 121页立即下载

工程流体力学第6章粘性流体管道内流动讲述.pptx 教学内容第0章绪论第1章流体的主要物理性质第2章流体静力学第3章流体流动的基本方程第4章旋涡理论和势流理论第5章相似理论与量纲分析第6章 粘性流体管内流动第7章 粘性流体绕物体的流动 6.1 粘性流体中的应力分析第6章 粘性流体管内流动 6.1.1 粘性流体中的应力理想流体—无粘性，无切向应力；实际流体—有粘性，存在切向应力，表现为阻碍流体运动的摩擦力，消耗机械能。 粘性流体中一点的应力状态： —由9个应力分量确定过A点垂直于x轴的作用表面上的应力τ可以分解为法向应力τxx和切向应力τt，

2017-04-05 约9.7千字 84页立即下载

理想流体，定常流动.ppt §４-１欧拉运动微分方程式 §４-５动量定理及动量矩定理单位时间内从进来的动量单位时间内从出去的动量控制面的外法线单位矢量理想流体动力学 2 一维定常流动的动量方程进口断面出口断面：如果进出口截面速度分布均匀，则有在单位时间内动量变化等于封闭控制面内在该时间内的动量变化。（等于流出动量与流入动量之差）。 v2 v1 n2 n1 （4）流体中的物体施加于流体上的作用力，这一项正是要求出的力。 3 讨论（1）质量力，一般为重力，如果流动为水平面流动或重力作用较小时可以忽略不计。（2）表面压力，与控制面垂直，

2017-08-11 约3.23千字 50页立即下载

理想流体的定常流动.pptx 第一章流体力学§1.2理;2.流线与流管流线——曲线上;流管——通过流体内部某一截面的;连续性方程:假设在流场;连续性原理:理想流体在;有分支情况推广312123【问;理想液体伯努利方程的推导四、;理想液体伯努利方程外力对液体;整理后得理想液体伯努利方程为：;理想液体伯努利方程的物理意义在;[例题1]小孔流速水库放水，水;[解]选择小孔中心作为势能零点;[例题2]皮托管一根两端弯成;[例题3]文特利流量计的解]在管道;【思考】点1点2PA=?1(;伯努利简介丹·伯努利（Dani;作业：5、6、9;【Example1-5】

2025-04-21 约小于1千字 19页立即下载

定常和非定常流动.doc 定常流动 流体（气体、液体）流动时，若流体中任何一点的压力，速度和密度等物理量都不随时间变化，则这种流动就称为定常流动；反之，只要压力，速度和密度中任意一个物理量随时间而变化，液体就是作非定常流动或者说液体作时变流动。所以，定常流动时，管中流体每单位时间流过的体积(体积流量)qV为常量，流体每单位体积的质量(密度)ρ也是常量。非定常流动 流体的流动状态随时间改变的流动。若流动状态不随时间而变化，则为定常流动。流体通常的流动几乎都是非定常的。分类按流动随时间变化的速率，非定常流动可分为三类：①流场变化速率极慢的流动：流场中任意一点的平均速度随时间逐渐增加或减小，在这种情况下可以忽略加速

2017-06-06 约字 3页立即下载

粘性流体与一维流动 .ppt 第五章 粘性流体的一维流动第一节 粘性流体总流的伯努利方程能量方程式（3－44）实验步骤一、圆管有效截面上的切应力分布. 取微体：如图. 半径 ,长中心线和轴重合. 3.在方向上的平衡方程. 对水平管道第十一节水击现象水击现象：以一定压强流动的水由于受阻流速突然降低，压强突然升高。突然升高的压强迅速向上游传播，并在一定条件下反射回来，产生往复波动而引起管道振动，甚至形成轰轰的振动声。一、水击现象的全过程的描述（见下图）第十一节水击现象 1 当A端阀门突然关闭 P： H→H+h

2017-09-29 约6.2千字 62页立即下载

粘性流体的一维流动.ppt 第四节管道进口段中粘性流体的流动第四节管道进口段中粘性流体的流动圆管进口段的流动层流:希累尔一、入口段(边界层相交之前的管段L*)L*＝0.2875dRe{布西内斯克L*＝0.065dRe兰哈尔L*＝0.058dRe紊流:L*≈（25～40）dL*(层流)L*（紊流）L*经验公式第四节管道进口段中粘性流体的流动二、充分发展的流动(入口段以后的流动)第五节圆管中的层流流动一、圆管有效截面上的切应力分布.取微体：如图.半径,长中心线和轴重合.受力分析端的切向力和侧面的法向力在流动方向投影为零.重力，无惯性力第五节圆管中的层流流动3.在方向上的平衡方程.由：；不随r变化方程两边同除得：粘性流体在圆管

2025-04-06 约3.64千字 62页立即下载

第6章理想流体不可压缩流体的定常流动.ppt 第六章理想不可压缩流体的定常流动;第六章作业 6-1，6-2，6-8 第14周交;目录;第六章理想不可压缩流体的定常流动;§3 理想不可压缩流体的一元流动;§3 理想不可压缩流体的一元流动;2、上述方程变成流体静力学中的欧拉平衡微分方程。;§3 理想不可压缩流体的一元流动;理想、不可压缩流体基本微分方程组;二元流动;二、理想、不可压缩流体一元定常流动的基本方程;沿流线积分;沿同一条流线的伯努利方程; 对于气体的低速流动，重力作用可以忽略不计，可视为不可压缩流体，在沿流线高度不变的情况下：;伯努利方程的应用;小孔出流：托里拆里公式及

2017-04-21 约1.31千字 61页立即下载

(3.2.1)--第三讲第二节 定常流动、非定常流动 一维流动、二维流动、三维流.pdf 流体力学 定常流动、非定常流动、一维流动、二维流动、三维流动 定常流动、非定常流动（steadyandunsteadyflow) ∂ 定常流动⇒0 ∂t ∂ 非定常流动⇒≠0 ∂t ,,∂vx∂vx∂vx vxvx(xyz)av=+v+v xx∂xy∂yz∂z ,, vyvy(xyz) ∂v∂v∂v yyy ,, vzvz(xyz) ayvx=+vy+vz pp(x,y,z)∂x∂y∂z ∂v∂v∂v ρρx,y,zzzz ()azvx=+vy+vz ∂x∂y∂z TT(x,y,z) 定常流动、非定常流动（steadyandunsteadyflow) 相对于时

2025-02-09 约2.24千字 7页立即下载

工程流体力学课件-气体一维高速流动.pptx 第七章气体一维高速流动 u第一节微弱扰动波的传播 u第二节气体一维定常等熵流动 u第三节气体一维定常等熵变截面管流 u第四节正激波前几章讨论的是不可压缩流体的流动，例如对于液体，即使在较高的压强下密度的变化也很微小，所以在一般情况下，可以把液体看成是不可压缩流体。对于气体来说，可压缩的程度比液体要大得多。但是当气体流动的速度远小于在该气体中声音传播的速度（即声速）时，密度的变化也很小。例如空气的速度等于50m/s，这数值比常温 20℃下空气中的声速343m/s要小得多，这时空气密度的相对变化仅百分之一。所以为简化问题起见，通常也可忽略密度的变化，将密度近似地看作是常数，即在理论上把

2025-05-17 约7.43万字 66页立即下载