普通物理与学8-4 .ppt

上页 下页 返回 退出 上页 下页 返回 退出 穿过任意闭合曲面S的总磁通必然为零，这就是稳恒磁场的高斯定理。 一、稳恒磁场的高斯定理 由磁感应线的闭合性可知，对任意闭合曲面，穿入的磁感应线条数与穿出的磁感应线条数相同，因此，通过任何闭合曲面的磁通量为零。 高斯定理的积分形式 §8-4 稳恒磁场的高斯定理与安培环路定理 在静电场中,由于自然界有单独存在的正、负电荷,因此通过一闭合曲面的电通量可以不为零,这反映了静电场是有源场。而在磁场中,磁力线的连续性表明,像正、负电荷那样的磁单极是不存在的,磁场是无源场。 1913年英国物理学家狄拉克曾从理论上预言磁单极子的存在，但至今未被观察到。 激发静电场的场源（电荷）是电场线的源头或尾闾，所以静电场是属于发散式的场，可称作有源场；而磁场的磁感线无头无尾，恒是闭合的，所以磁场可称作无源场。 二、安培环路定理 1. 长直电流的磁场 在恒定电流的磁场中，磁感应强度 B 矢量沿任一闭合路径 L的线积分（即环路积分）,等于什么? 在垂直于导线的平面内任作的环路上取一点，到电流的距离为r，磁感应强度的大小： 由几何关系得： L 如果沿同一路径但改变绕行方向积分： 结果为负值！ 若认为电流为-I 则结果可写为 L 如果闭合曲线不在垂直于导线的平面内： 结果一样！ 结果为零！ 表明：闭合曲线不包围电流时，磁感应强度矢量的环流为零。 环路不包围电流 安培环路定理 电流I的正负规定：积分路径的绕行方向与电流成右手螺旋关系时，电流I为正值；反之I为负值。 在磁场中，沿任一闭合曲线 矢量的线积分（也称 矢量的环流），等于真空中的磁导率?0乘以穿过以这闭合曲线为边界所张任意曲面的各恒定电流的代数和。 I为负值 I为正值 绕行方向 上述结论虽是从长直载流导线磁场得来，却具普遍性 空间所有电流共同产生的磁场 在场中任取的一闭合线，任意规定一个绕行方向 L上的任一线元 空间中的电流 环路所包围的所有电流的代数和 物理意义： 几点注意： 环流虽然仅与所围电流有关，但磁场却是所 有电流在空间产生磁场的叠加。 任意形状稳恒电流，安培环路定理都成立。 安培环路定理仅仅适用于恒定电流产生的恒 定磁场，恒定电流本身总是闭合的，因此安 培环路定理仅仅适用于闭合的载流导线。 静电场的高斯定理说明静电场为有源场，环 路定理又说明静电场无旋；稳恒磁场的环路 定理反映稳恒磁场有旋，高斯定理又反映稳 恒磁场无源。 (1)分析磁场的对称性； (2)过场点选择适当的路径，使得 沿此环路的积 分易于计算： 的量值恒定， 与 的夹角处处相等； (3)求出环路积分； 三、安培环路定理的应用 (4)用右手螺旋定则确定所选定的回路包围电流的正负，最后由磁场的安培环路定理求出磁感应强度 的大小。 应用安培环路定理的解题步骤： 1.长直圆柱形载流导线内外的磁场 设圆柱电流呈轴对称分布，导线可看作是无限长的，磁场对圆柱形轴线具有对称性。 当 长圆柱形载流导线外的磁场与长直载流导线激发的磁场相同！ 当 ，且电流均匀分布在圆柱形导线表面层时 当 ，且电流均匀分布在圆柱形导线截面上时 在圆柱形载流导线内部，磁感应强度和离开轴线的距离r成正比！ 2.载流长直螺线管内的磁场 设螺线管长度为l,共有N匝。