第章交变电磁场.ppt

第六章 交变电磁场;先认识一下 Maxwell’s Equations;§6.2 电磁感应定律和第二方程;非保守电场沿闭合路径的积分——感应电动势;描述变化磁场中的固定导体回路； 回路非要是导体回路吗？;电磁感应定律中的“回路”实际上可以是“抽象”的，即可以是介质或真空中的闭合路径，而不一定是导体回路。 扩展成“抽象回路”之后，上式就是麦克斯韦第二方程（积分形式）。 麦克斯韦的伟大之处在于给出了更为广义的回路构成条件。 ;微分形式;课本p150 例6.1 计算“感应电动势”;§6.3 安培环路定律和第一方程;安培环路定律“不”成立了？;随时间变化的电场形成位移电流（极板之间的电流） 位移电流像传导电流一样,也能够产生磁场;Maxwell定义：;2. 全电流定律;3. 麦克斯韦第一方程;课本p153 例6.2;§6.4 第三方程和第四方程;上式所描述的磁场是由传导电流与交变电场共同产生的。 交变磁场的磁力线仍是闭合曲线，目前尚未找到磁荷或独立磁极。 交变电场所产生的磁场的磁通和散度也为0； ;小 结;§6.7 Maxwell’s Eqs 的复数形式;Maxwell’s Eqs in Complex Form;例题：课本例6.4;§6.8 时变电磁场的“边界条件”;电场的边界条件(1);电场的边界条件(2);磁场的边界条件(1);磁场的边界条件(2);边界条件小结;例. 课本例6.6;§6.9 坡印廷定理及坡印廷矢量（Poynting’s Law Poynting Vector）; 下面将从麦克斯韦方程出发，导出表征交变场中电磁能量守恒关系—坡印廷定理，并着重讨论电磁能流矢量—坡印廷矢量。 由麦克斯韦方程： 由上二式得 ;设线性且各向同性的媒质内无外加源，媒质的参数 、 、 均不随时间变化，则上式中 式中， , 分别是磁场与电场的能量密度， 是单位 体积内的焦耳热损耗。 于是得 ;取体积分，并应用散度定理得;坡印廷矢量;坡印廷定理的复数形式;对于静态场 标量电位 矢量磁位 对于交变场 矢量磁位定义不变，但是电场旋度不为0…… 于是要找出旋度为0的一个矢量来定义电位;关于矢量位的偏微分方程 ??于标量位的偏微分方程 洛仑兹规范条件 意义：给矢量位的散度赋予确定的值