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热力学：统计物理：第11章课后习题答案（第5版汪志诚）.doc

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第十一章非平衡态统计理论初步课后习题答案

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热力学统计物理版汪志诚答案.doc -第一章　热力学的基本规律 1.1 试求理想气体的体胀系数,压强系数和等温压缩系数。解：已知理想气体的物态方程为　（1）由此易得　（2）　（3）　　（4） 1.2 证明任何一种具有两个独立参量的物质，其物态方程可由实验测得的体胀系数及等温压缩系数，根据下述积分求得：如果，试求物态方程。解：以为自变量，物质的物态方程为其全微分为　　（1）全式除以，有根据体胀系数和等温压缩系数的定义，可将上式改写为
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热力学与统计物理答案(汪志诚).docx 第一章 热力学的基本规律习题1.1试求理想气体的体胀系数。，压强系数和等温压缩系数 o v = nRTp=nRT P V 1 伊、 1 nR 1 所以,Ct = — ( ) p = =— 所以, V dT P V P T P = -(—)v= — = l/TP dT v PV kt )r =--nRT^- = l/P VdP V P~ 习题1.2试证明任何一种具有两个独立参量的物质r,p,其物态方程可由实验测得的体胀系数。及等温压缩系数，根据下述积分求得.^V = ^adT-KTdp）如果匸厂试求物态方程。解：因为/0,U,p） = O,所以，我们可写成U = U0,p）,由此,
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热力学统计物理_第四版_汪志诚_答案.doc PAGE PAGE 1 第一章　热力学的基本规律 1.1 试求理想气体的体胀系数,压强系数和等温压缩系数。解：已知理想气体的物态方程为　（1）由此易得　（2）　（3）　　（4） 1.2 证明任何一种具有两个独立参量的物质，其物态方程可由实验测得的体胀系数及等温压缩系数，根据下述积分求得：如果，试求物态方程。解：以为自变量，物质的物态方程为其全微分为　　（1）全式除以，有根据体胀系数和等温压缩系数的定义，可将
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热力学统计物理 课后习题 答案.doc 热力学的基本规律 1．1 试求理想气体的体胀系数?，压强系数?和等温压缩系数?T。解：已知理想气体的物态方程为由此得到体胀系数，压强系数等温压缩系数 1．2证明任何一种具有两个独立参量T，P的物质，其物态方程可由实验测量的体胀系数和等温压缩系数，根据下述积分求得，如果，试求物态方程。解：体胀系数等温压缩系数以T，P为自变量，物质的物态方程为其全微分为这是以T，P为自变量的完整微分，沿一任意的积分路线积分，得根据题设，若则有， PV
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热力学统计物理_第五版_汪志诚_课件.ppt * 四、能氏定理在亚稳态中的应用硫：单斜晶，正交晶，硫可处在相变温度 T0 以下而还是单斜晶，此时处于亚稳态，则： m单斜晶，r正交晶实验测得表明能氏定理在亚稳态中也实用！误差范围内，两者相等！ * * 思考题：有十三个小球，其中十二个重量相同，只有一个次品不知是轻还是重了。请用天平称三次，将这个次品找出来。 * 统计物理: 关于热现象的微观理论。研究对象: 大量微观粒子组成的宏观物质系统。 (微观粒子：如分子、原子、自由电子、光子等) 统计物理认为: 宏观性质是大量微观粒子运动的集体表现。宏观物理量是相应微观物理量的统计平均值。
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8.3 Bose-Einstein 凝聚 热力学统计物理汪志诚.ppt * * * ，故可通过降温或增加气体粒子数密度的方法来实现Bose凝聚实现Bose凝聚的条件：新课：§8.3 Bose –Einstein 凝聚四.Bose凝聚条件新课：§8.3 Bose –Einstein 凝聚新课：§8.3 Bose –Einstein 凝聚一、理想Bose气体的化学势和临界温度 Tc 二. Bose –Einstein 凝聚三.TTc时，理想Bose气体的内能和热容量四.Bose凝聚条件 §8.3 Bose –Einstein 凝聚小结 TTc时，就有宏观量级的粒子在能级ε=0凝聚，这一现象称为Bose-Einstei
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分布和微观状态热力学统计物理汪志诚.pptx 回顾：§6.1粒子运动状态的经典描述§6.2粒子运动状态的量子描述§6.3系统微观运动状态的描述§6.4等概率原理新课：§6.5分布和微观状态第六章近独立粒子的最概然分布热力学·统计物理 对应于一个分布的系统的微观状态数01经典极限条件（非简并条件）、三种系统微观态之间的关系02经典统计的分布和微观态数03分布6.5分布和微观状态04新课：§6.5分布和微观状态新课：§6.5分布和微观状态设有一个系统，由大量全同近独立的粒子组成，具有确定的粒子数N、能量E和体积V．能级：简并度：粒子数：分布：以符号{al}表示数列a1，a2，…，al，…，称为一个分布。显然：一、分布：1、分布概念：新课：
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