量子力学大题典 张永德 2005年09月第1版 准清晰版.pdf
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原子物理与量子力学复习要点（修正清晰版）.pdf
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原子物理与量子力学课程 复习要点 汇 编：张金亮 2012 年5 月26 日 西南科技大学原子物理与量子力学课程复习要点 汇 编 说 明 原子物理与量子力学因其内容繁多、知识抽象而使不少学生感到学习起来特别吃力，
尤其是在期末进行突击复习时，面对几百页的PPT 更使我们不知所措，不知从哪里入手。
因此，为了大家便于复习、提高复习效率、加强复习的针对性，在期末考试中能够取得
一个较好的成绩，特汇编本书（文）。 本书（文）以吴凤娟老师的PPT 为蓝本，针对每章的复习要点进行了提炼总结。在
排
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量子力学讲稿 第三章 张永德.pdf
第三章 一维问题
The Blind Men and the Quantum Mechanics
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§3.1 一维定态的一些特例
1, 一维方势阱问题，Landau 与 Pauli 的矛盾
《无限深方势阱》
这是本章第一个例题，也是最
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量子力学讲稿 张永德 第二章.pdf
第二章 Schrodinger 方程
§2.1 Schrodinger 方程
方程是非相对论量子力学的基本方程、是公设，正确
Schrodinger
性只能由导出结论和实验是否符合来检验。
已知无外场自由粒子波函数为
i
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量子力学5.pdf
第五章 量子力学的矩阵表述 §5.1 量子力学中的表象
§5.1 量子力学中的表象 一、矩阵的基本性质
§5.2 量子力学公式的矩阵表示
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量子力学新2.pdf
19．4 德布罗意波－－物质波
§
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一．德布罗意波－物质波
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光（波）－－具有粒子性
光（波）－－具有粒子性
实物粒子－－具有波动性
实物粒子－－具有波动性
德布罗意假设：电子．质子等所有的粒子，都具有波
德布罗意假设：
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量子力学教（学）案7.doc
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第七章 自旋
在较强的磁场下（∽），我们发现一些类氢离子或碱金属原子有正常塞曼效应的现象，而轨道磁矩的存在，能很好的解释它
但是，当这些原子或离子置入弱磁场（∽1T）的环境中，或光谱分辨率提高后，发现问题并不是那么简单，这就要求人们进一步探索。大量实验事实证明，认为电子仅用三个自由度来描述并不是完全的。
我们将引入一个新的自由度—自旋，它是粒子固有的。
当然，自旋是Dirac电子的相对论性理论的自然结果。现在我们从实验事实来引入。
§7.1 电子自旋存在的实验事实
（1）Stern-Gerlach实验（1922年）
当一狭窄的原子束通过非均匀磁场时，如果原子无磁矩
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量子力学6-2-1.ppt
应用玻恩近似法计算微分散射截面时，主要难点在于给 出 的具体形式后，如何计算积分 ，下面 给出几种常见的较复杂的作用势能及对应的积分公式 §6.4 波恩近似 第六章 散射 高能粒子入射时，可用波恩近似法来计算微分散射截面。这时入射粒子的动能比相互作用势能大得多，势能U（r）可看作微扰。 体系的哈密顿量可写为 6.4-1 由5.7-6可得 6.4-2 比较6.4-1 和6.4-2可得 6.4-3 引进矢量 6.4-4 其大小为 6.4-5 设粒子的势能可写为 根据6.2节，若散射波的相移很小，特别是s分波的相移很小，说明势
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量子力学第7章1.ppt
* 第7章 量子力学的表述形式 （本章对初学者来讲是难点） 表象：量子力学中态和力学量的具体表示形式。 为了便于理解本章内容，我们先进行一下类比： 矢量（欧几里德空间） 量子力学的态（希尔伯特空间） ~三维 本征函数 任意矢展开 任意态展开 取不同坐标系 取不同表象 ……….
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量子力学3-4.ppt
其中
与δ势垒跃变条件比较：
(a)偶宇称态
现在根据跃变条件求解。
这是δ势阱中的唯一束缚态。
属于能量
(b)奇宇称态
得
利用
由
得
束缚能级与散射问题有着密切的关系。
下面以一维势阱为例进行分析。
其中
对于方势阱，其解析延拓情况可参阅教材
相关内容。
如解析延拓到E0能阈（k为虚）
由
﹟
§3.5 一维谐振子
经典物理的谐振子模型：
量子物理的谐振子模型：
一维谐振子的本征值问题是处理量子力学
问题的最基本的范例。
分子的振动、晶格的振动、原子核表面
振动以及辐射场的振动等
黑体辐射 场量子化 等，
把场中的粒子看
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量子力学 第5章2.ppt
* 例p114(5.3)： 解： 式中 (a) 对电子偶素 对氢原子 例p114(5.3)： (b) 对?原子 例p114(5.3)： (c) 对?子偶素 例p115(5.4)： 解： 对氢原子基态p108(23) 同理 计算 因为 涨落 测不准关系 例p115(5.5) 解： 氢原子基态 p108(23) 当 氢原子处于库伦场 时，为经典禁区。 得到 概率 0 a 2a r W100 (r) ~ r 的分布图 例p115(5.6)： 解： 由合流超几何函数 当 时 径向波函数 （a）求最概然半径：因为径向分布概率为 解出： 所以： 解出： 另解，因为 极值点一
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量子力学 量子论奠基人之一，玻尔 （NIELS BOHR）: 经典物理 近代物理 1887年赫兹实验证实了电磁波的存在。验证了麦克斯韦的电磁场论。光是一种电磁波。 1895年，伦琴发现了X射线。 1896年，贝克勒尔发现了铀元素的放射现象 1897年，居里夫妇进一步研究放射性现象，并发现了更多的放射性元素。 1897年汤姆孙研究阴极射线，发现其为电子 1899年卢瑟福发现了元素的嬗变现象。 光以太 迈克尔逊——莫雷实验（MICHELSON-MORLEY EXPERIMENT） 黑体辐射实验和理论的不一致（维恩分布公式、瑞利-金斯公式） 必须假定：能量在发射和吸收的时候不是连续的，而是一份
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量子力学 第三章 一维定态问题 3.1 一维束缚定态的性质 粒子被局限在有限空间内运动的态称为束缚态，其波函数满足定态方程： 及边界条件 ， 。 在一维直线空间中运动的粒子的一维束缚定态能量和波函数有如下性质： 1. 能量是非简并的； 2. 波函数为实函数； 3. 势函数满足空间反射对称时波函数有确定宇称。 讨论 如果势场V(x)是不规则的，则在此势场中的束缚定态能量E有可能是简并的，波函数不一定有确定的宇称。如波函数没有确定的宇称：
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第三章 一维势场中的粒子;3.1 一维势场中粒子能量本征态的一般性质;能量本征方程解的一般性质;假设对应于某个本征值E，(1)的解无简并（即只有一个独立的解），则可取为实解。
证明：ψ(x), ψ*(x)均为(1)对应E的解，由于无简并，则有
ψ*(x) = Cψ(x), C为常数。取复共轭，ψ(x) = C*ψ(x)*= C*Cψ(x)，所以|C|=1，则C=eia, a为实数。
取新波函数为
ψn(x) = eia/2ψ(x)， 则(ψn(x))* = e-ia/2ψ*(x) = e-ia/2 eiaψ(x) = eia/2ψ(x) =ψn(x)。
;定理 2 对应于能量E，总可找
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高等量子力学_张永德_上册_二次量子化.pdf