《固体物理教程》课后答案20200227.pdf

固体物理课后答案.pdf 人人好公，则天下太平；人人营私，则天下大乱。——刘鹗 . 1.1如果将等体积球分别排列成下列结构，设x表示钢球所占体积与总体积之比，证明结构x简单立方π/6≈0.52体心立方3π/8≈0.68面心立方2 π/6≈0.74六方密排2π/6≈0.74金刚石3π/16≈0.34 解：设钢球半径为r，根据不同晶体结构原子球的排列，晶格常数a与r的关系不同，分别为：简单立方：a=2r 金刚石：根据金刚石结构的特点，因为体对角线四分之一处的原子与角上的原子紧贴，因此有 . 人人好公，则天下太平；人人营私，则天下大乱。——刘鹗 . 1.3证明：体心立方晶格的倒格子是面心立方；面心立方晶格的倒格子是体心

2024-12-21 约6.15千字 20页立即下载

严守胜固体物理课后习题答案.pdf 董瑞斌 Sc06002 195 第九章 4p 2np 9.1 2dsinq nl sin q (1) l d a

2018-05-20 约6.89万字 23页立即下载

固体物理(胡安)第二版课后答案.pdf 伊犁师范学院物理科学与技术学院2011 届物理专业毕业生论文第一章晶体的结构及其对称性第一章晶体的结构及其对称性第第一一章章晶晶体体的的结结构构及及其其对对称称性性 1.1石墨层中的碳原子排列成如图所示的六角网状结构，试问它是简单还是复式格子。为什么？作出这一结构所对应的两维点阵和初基元胞。解：石墨层中原子排成的六角网状结构是复式格子。因为如图点和点的格点在晶格结构中所处的地位不同，并 A

2018-10-01 约13.71万字 46页立即下载

固体物理(胡安)课后答案.pdf 伊犁师范学院物理科学与技术学院2011 届物理专业毕业生论文第一章晶体的结构及其对称性第一章晶体的结构及其对称性第第一一章章晶晶体体的的结结构构及及其其对对称称性性 1.1石墨层中的碳原子排列成如图所示的六角网状结构，试问它是简单还是复式格子。为什么？作出这一结构所对应的两维点阵和初基元胞。解：石墨层中原子排成的六角网状结构是复式格子。因为如图点和点的格点在晶格结构中所处的地位不同，并A B 不完全等价，平

2019-01-09 约13.61万字 46页立即下载

固体物理课后练习题答案.pdf 第一章晶体的结构第一章晶体的结构 1.1 试证明体心立方格子和面心立方格子互为正倒格子。解：我们知体心立方格子的基矢为： ⎧ a a i j

2018-11-04 约8.33万字 28页立即下载

固体物理(胡安)第二课后答案.pdf 伊犁师范学院物理科学与技术学院2011 届物理专业毕业生论文第一章晶体的结构及其对称性第一章晶体的结构及其对称性第第一一章章晶晶体体的的结结构构及及其其对对称称性性 1.1石墨层中的碳原子排列成如图所示的六角网状结构，试问它是简单还是复式格子。为什么？作出这一结构所对应的两维点阵和初基元胞。解：石墨层中原子排成的六角网状结构是复式格子。因为如图点和点的格点在晶格结构中所处的地位不同，并 A

2018-10-15 约13.71万字 46页立即下载

固体物理课后习题与答案.doc 第一章金属自由电子气体模型习题及答案 1. 你是如何理解绝对零度时和常温下电子的平均动能十分相近这一点的？ [解答] 自由电子论只考虑电子的动能。在绝对零度时，金属中的自由（价）电子，分布在费米能级及其以下的能级上，即分布在一个费米球内。在常温下，费米球内部离费米面远的状态全被电子占据，这些电子从格波获取的能量不足以使其跃迁到费米面附近或以外的空状态上，能够发生能态跃迁的仅是费米面附近的少数电子,而绝大多数电子的能态不会改变。也就是说，常温下电子的平均动能与绝对零度时的平均动能十分相近。 2. 晶体膨胀时，费米能级如何变化？ [解答] 费米能级

2017-02-17 约5.55万字 20页立即下载

固体物理(胡安)第二版课后答案.pdf 伊犁师范学院物理科学与技术学院2011 届物理专业毕业生论文第一章晶体的结构及其对称性第一章晶体的结构及其对称性第第一一章章晶晶体体的的结结构构及及其其对对称称性性 1.1石墨层中的碳原子排列成如图所示的六角网状结构，试问它是简单还是复式格子。为什么？作出这一结构所对应的两维点阵和初基元胞。解：石墨层中原子排成的六角网状结构是复式格子。因为如图点和点的格点在晶格结构中所处的地位不同，并 A

2019-01-18 约13.71万字 46页立即下载

固体物理_教程.pptx 第五章声子Ⅱ(热学性质) §1.点阵热容不同频率旳谐振子系统对热能旳贡献应是全部各模式对热能旳贡献之和： ;式中是简正模式旳波矢，表达色散关系旳第支，是某模式上旳声子数：＝一般情况下要把热能计算式中对旳求和用对频率旳积分来计算，为了进行这么旳变换，引入简正模式密度旳概念。 ; 1.简正模式密度定义:在频率附近单位频率间隔中旳简正模式数。用表达。（有时也用单位体积、单位频率间隔中旳简正模式数）表达在频率范围内旳简正模式数，模式密度又称为声子旳态密度（或能级密度），引入简正模式密度后，则热能可表达为： ;（1）一维模式密度旳计算根据模式密度旳定义，对于色散关系旳一支来说，×（一维波矢空

2025-01-12 约7.89千字 72页立即下载

固体物理答案3.pdf 黄昆 固体物理 习题解答第二章晶体的结合 2.1 证明两种一价离子组成的一维晶格的马德隆常数为α 2l 2 n 解：设想一个由正负两种离子相间排列的无限长的离子键，取任一负离子作参考离子（这样马德隆常数中的正负号可以这样取，即遇正离子取正号，遇负离子取负号），用 r 表示相 m 邻离子间

2017-06-25 约1.12万字 5页立即下载

固体物理答案5.pdf 黄昆 固体物理 习题解答第四章能带理论 π 4.1，根据k =± 状态简并微扰结果，求出与E 及E 相应的波函数ψ 及ψ ?，并说明它 − + − + a

2017-06-25 约4.32万字 11页立即下载

固体物理答案汇.doc 1.“晶格振动”理论是半经典理论。答：晶体中的格点表示原子的平衡位置，晶格振动便是指原子在格点附近的振动。晶格振动的研究是从晶体热力学性质开始的杜隆-珀替定理总结了固体热容量在室温和更高的温度适合而在较低的温度下固体的热容量开始随温度的降低而不断降低，从而进一步发展出了量子热熔理论。但是经典晶格振动理论知识局限于固体的热学性质，故是半经典理论。首先只能求解牛顿方程，并引入了格波，而且每个格波的能量可用谐振子能量来表示。之后进行了量子力学修正，量子力学修正体现在谐振子能量不用经典谐振子能量表示式，而用量子谐振子能量表示式。 2.声学波和光学波的区别。长光学支格波与长声学支格波的本质差别。格波

2017-04-23 约6.18千字 6页立即下载

固体物理答案 第3章.doc 3．1 已知一维单原子链，其中第j个格波，在第n个格点引起的位移为：为任意相位因子。并已知在较高温度下每个格波的平均能量为。具体计算每个原子的平方平均位移。解：（１）根据其中为振动周期，所以第j个格波的平均动能经典的简谐运动有：　每个格波的平均动能＝平均势能＝格波平均能量＝振幅，　所以　。而每个原子的平方平均位移为：。３．２讨论N个原胞的一维双原子链（相邻原子间距为），其２N个格波的解。当时与一维单原子链一一对应。解：（１）一维双原子链：　　声学波：当时，有　。光学波：当时，有　。（２）一维双原子链在时的解　与一维单原子链的解　是一一对

2017-05-08 约1.42千字 6页立即下载

固体物理（胡安）课后答案解析.PDF 1 � j � i � 2 � 3 a � k � i � 2 � 2 a � k � j � 2 � 1 a

2017-08-27 约24.17万字 46页立即下载

固体物理课后思考题答案.doc 第一章晶体的结构 ??? 以堆积模型计算由同种原子构成的同体积的体心和面心立方晶体中的原子数之比. [解答] 设原子的半径为R, 体心立方晶胞的空间对角线为4R, 晶胞的边长为 , 晶胞的体积为 , 一个晶胞包含两个原子, 一个原子占的体积为 ,单位体积晶体中的原子数为 ; 面心立方晶胞的边长为 , 晶胞的体积为 ,? 一个晶胞包含四个原子, 一个原子占的体积为 , 单位体积晶体中的原子数为 . 因此, 同体积的体心和面心立方晶体中的原子数之比为 =0.918. 2.??? 解理面是面指数低的晶面还是指数高的晶面？为什么？ [解答] 晶体容易沿解理面劈裂，说明平行于解理面的原子层之间的结

2017-09-15 约2.55万字 48页立即下载