拉曼光谱去噪.docx

调Q激光器Raman光谱的小波阈值去噪超短脉冲激光对于现代通信、生物医药、国防军事等各个领域都有着极为重要的意义。超短脉冲具有窄脉宽、高能量、单色性好等诸多特性：其脉宽窄的特性在测距、雷达等领域可获得高度精确的结果；其高能量的特性在核聚变、军事等领域广泛应用；其单色性好的特性在光电取样、光纤通信、光全息存储等领域起到重要的作用；等等。使用光学方法获得超短脉冲的方式很多，包括了锁模技术、调Ｑ技术等。与锁模激光器产生相对低脉冲能量的短脉冲不同的是，调Ｑ激光器可以提供脉宽从纳秒到微秒量级相对大的脉冲能量。调Q的方法可大致分为电光调Q、声光调Q、被动式可饱和吸收调Q。电光调Q与声光调Ｑ都属于主动式调Q，需要外界控制激光谐振腔的损耗，具有体积大、成本高、紧凑性差、设计不灵活的缺点。而被动调Q由于其不需要额外开关电子器件因而可以更容易、更廉价地产生高能量脉冲序列。采用在激光谐振腔中插入可饱和吸收体调节腔内损耗是获得被动调Q激光脉冲序列一种重要的方式。由于被动调Q以其简单的调制方式和较低的成本，越来越受到科研人员的重视。被动调Q技术的核心元件为可饱和吸收体。石墨烯和氧化石墨烯的出现，激发了研究人员对于类石墨烯材料光电特性的研究兴趣。在这些类石墨烯层状材料的光电性质与其原子层数相关，人们从块状的类石墨烯材料中分离出纳米层，研究这些纳米层的光电特性。结果表明，部分层状的类石墨烯纳米材料的光电特性优异。采用Z扫描测量技术，证明了这些材料具有非线性吸收的特性。此外，它们调制深度大于石墨烯和氧化石墨烯，这使得它们更加适合作可饱和吸收体。实验装置及Raman光谱测量图1 实验装置图激光谐振腔为平-平腔，谐振腔长度为17mm。中心发生波长为808nm的激光二极管作为泵浦源，由光纤导入聚焦系统中。泵浦光入射到晶体端面上，其光斑半径为0.1mm。激光晶体的规格为2×2×5mm3。晶体两端面均镀有对1.06um和 808nm增透的膜。用铟箔包裹Nd:GdTaO4晶体，晶体座通过20oC的水冷却。如图中所示，平镜M做为输入镜，镜面镀有808nm高透过率和1.06um高反射率的膜。输出镜M1是平镜，实验中用了两种不同输出率的输出镜，分别为3%和15%。808nm泵浦源激发的Nd:GdTaO4荧光谱在1.06um附近有三个荧光峰，分别为：1056nm、1060nm和1065.28nm。最强的发射峰位于1065.28nm处。1.06um附近荧光宽度为13.92nm，利于产生超短脉冲。图2 调Q激光器Raman光谱Raman光谱主要是通过物质的Raman效应来探测物质成分的一种重要手段，用Raman光谱仪进行测量即激光照射到物质表面，物质会吸收能量产生电子跃迁到虚能级上，然后向基态跃迁时会发出有别与其本征频率的斯托克斯线和反斯托克斯线，Raman光谱表征的是该谱线与本征频率之间的移动波数，通过测量这个Raman移动来鉴别物质。本实验中调Q激光器的Raman光谱测量结果如图2所示。小波阈值去噪的原理及小波的选择小波变换不同于傅里叶变换，根据小波基底函数的不同，小波变换的结果也不尽相同。现实中到底选择使用哪一种小波的标准一般有以下几点：支撑长度小波函数Ψ(t)、Ψ(ω)、尺度函数φ(t)和φ(ω)的支撑区间，是当时间或频率趋向于无穷大时，Ψ(t)、Ψ(ω)、φ(t)和φ(ω)从一个有限值收敛到0的长度。支撑长度越长，一般需要耗费更多的计算时间，且产生更多高幅值的小波系数。大部分应用选择支撑长度为5~9之间的小波，因为支撑长度太长会产生边界问题，支撑长度太短消失矩太低，不利于信号能量的集中。这里常常见到“紧支撑”的概念，通俗来讲，对于函数f(x)，如果自变量x在0附近的取值范围内，f(x)能取到值;而在此之外，f(x)取值为0，那么这个函数f(x)就是紧支撑函数，而这个0附近的取值范围就叫做紧支撑集。总结为一句话就是“除在一个很小的区域外，函数为零，即函数有速降性”。对称性具有对称性的小波，在图像处理中可以很有效地避免相位畸变，因为该小波对应的滤波器具有线性相位的特点。消失矩在实际中，对基本小波往往不仅要求满足容许条件，对还要施加所谓的消失矩(Vanishing Moments)条件，使尽量多的小波系数为零或者产生尽量少的非零小波系数，这样有利于数据压缩和消除噪声。消失矩越大，就使更多的小波系数为零。但在一般情况下，消失矩越高，支撑长度也越长。所以在支撑长度和消失矩上，我们必须要折衷处理。小波的消失矩的定义为：若，其中Ψ(t)为基本小波，0=pN，则称小波函数具有N阶消失矩。从上式还可以得出，同任意n-1阶多项式正交，在频域内表示就是Ψ(ω)在ω=0处有高阶零点（一阶零点就是容许条件）。正则性在量化或者舍入小波系数时，为了减小重构误差对人眼的影响，我们必须尽量增大小波的光滑性