传热学对流传热 清华传热学 空气横掠单圆管时自然对流换热实验.doc

传热学对流传热 清华传热学 空气横掠单圆管时自然对流换热实验 导读：就爱阅读网友为您分享以下“清华传热学 空气横掠单圆管时自然对流换热实验”的资讯，希望对您有所帮助，感谢您对92的支持! 空气横掠单圆管时自然对流换热实验 一、实验目的 1. 测定水平圆管加热时周围空气自然对流换热平均表面传热系数h。 2. 根据自然对流放热过程的相似分析，将实验数据整理成准则方程式。 3. 通过实验加深对相似理论基本内容的理解。 二、实验原理 根据相似理论，空气沿水平管外表面自然对流时，一般可以得到以下指数形式的准则关系式： Nu=C(GrPr)n (1) 式中，Nu，努谢尔特准则： Nu=hD/? (2) Gr，格拉晓夫准则： Gr=g?△tD3/v2 (3) Pr，普朗特准则，是温度的函数。C和n均为常数。我们的任务就是通过实验确定式中的这两个常数。在准则式中，空气的导热系数?，运动粘度v，以及普朗特准则数Pr可以根据实验管壁面温度tw和环境空气温度tf的平均值tm，查阅有关手册内插得到。 空气的容积膨胀系数? 取理想气体的膨胀系数, ? =1/Tm。g是重力加速度，D是管子直径，△t是远离管壁的空气温度差，△t=tw－tf，tf为空气温度，tw为管外壁温。关键的是对流换热表面传热系数h的确定。由对流换热表面传热系数h的定义： h=Qa/F△t (4) 式中，Qa为水平管外表面与周围空气之间的对流换热量，水平管的外表面积F=?DL，L为水平管的有效长度。 在气体中的对流换热，不可避免的会伴随有换热壁面与周围环境的辐射换热，因此，则管的实际传出热量为对流换热和辐射换热量之和: － Q=Qa+Qr=hF(tw－tf)+?C0F(Tw4－Tf4)×108 －－ 式中，?为实验管外表面的黑度，黑体辐射系数C0=5.67Wm2K4。在这里，假定了环境温度即空气温度。于是，水平管外表面对流换热表面传热系数就可以由下式确定： － h=[Q/F－?C0(Tw4－Tf4)×108]/ (tw－tf) (5) 由式（5），对给定外径为D和长度为L表面黑度? 确定的水平实验管，只要测量管的实际传出热量Q、管外壁温tw、远离壁面约1米处空气的温度tf、就可以确定水平管外表面对流换热表面传热系数h。 要确定式（1）中的C和n，还要求实验的Nu-GrPr的数据足够多，GrPr变化范围足够大。 三、实验系统 实验系统主要由本体系统、电加热测量系统和测温系统三部分组成。 1. 本体系统 本体系统是长4.6米，宽4.1米，高5.6米的封闭房间内的8根不同直径的实验管（图1）。 实验管表面镀铬，外壁布置有若干测温热偶，内部装有电加热器。实验圆管水平架离地面不小于1.1米。各实验管加热功率以及各种温度信号通过导线传输到隔壁的控制室测量。控制室设有四个实验台桌，每张实验台桌可以获取两根实验管的数据。在实验中，各实 - 1 - 验管段已经接通电源加热，稳定加热时间不少于6小时。实验本体系统已基本处于热稳定状态。同学只需在控制室的各实验台面板上，即可测量出水平圆管空气自然对流稳定换热时电加热器的功率和相关温度信息。 图1 实验管分布示意图 2. 电加热器及其加热功率测量系统 实验圆管内的电加热器是由铬铁电阻丝均匀绕在绝缘芯棒上而形成的。为减小管端面的热损失，各实验管两端均装有绝热端盖。因此，在温度稳定条件下，电加热器的输入电功率Q可以认为就是实验管向外散出的总的热流量。 为获得稳定的加热功率，各实验管采用直流稳压电源加热。加热电流可通过测量串联在加热线路内的标准电阻的电位差换算得到，各线路中串联标准电阻，阻值大小见表1。电加热器两端电压可直接通过引线测得。电加热联接示意图直接标示在实验台的面板上。加热器两端的电压和串联在线路中的标准电阻的电压降直接可在面板上测量。测量仪器是高精度万用表HP34401A。 3. 测温系统 温度的测量包括实验管周围空气温度的测量和实验管壁面温度的测量，均采用铜-康铜热电偶－精密万用表HP34401A测量。空气温度取离开实验管1米左右的下方温度。实验管壁面温度取自壁面不同部位温度的平均值。在实验台的面板中，左手侧的琴键及其下方的接线柱是温度测量系统的端口。将精密万用表HP34401A的表针和相应颜色的接线柱接通，按下琴键开关，即可测的相应热偶的热电势。琴键开关1是空气温度，紧接其后的琴键开关2，3，……是管壁面温度。每只实验管根据长短不同，布置有不同数目的测温热偶。具体热偶数参看表1。 - 2 - 各实验管编号，长度、直径，壁面黑度，壁面温度测量的热偶数