第二章量子双态体系-北京大学物理学院.doc

[北京大学《量子信息物理原理》课程讲稿](IV) 第二章 量子双态体系 前 言 两能级体系，更一般说，量子双态体系，是Hilbert space为2维的量子体系。其实，只需要在我们感兴趣的物理过程所涉及的能区或量子数范围内，有两个足够稳定（它们的半衰期很长于每次工作的时间）的不同状态，而体系的其余能级或状态在物理过程中对这两个状态的影响可以忽略，就可以将其看作是个双量子态体系，简称为双态体系。这里并不一定需要顾及体系到底有多少能级，或是其余的那些量子态。这类双态体系又称做“量子位”（quantum bit=qubit）。两个态一般记作态和态。 目前正处于迅速崛起中的量子通讯领域里，有关量子信息存储、操控、传递等所有过程都会用到这类双态体系。所以它们在量子信息论的广阔领域中显得尤其重要。 最简单的例子就是：其一，两类相互垂直的极化光子。比如光子处于垂直极化状态称作态，而水平极化状态称作态；其二，两种自旋状态的电子。比如可定义：。 本章集中讲述这类双态体系的有关基本物理问题。包括对它们量子状态和特征量描述、状态演化、测量影响等等。至于对混态的更多叙述、以及关于多体量子系综、量子纠缠与可分离、多位量子存储器、逻辑门的运行和操控、量子计算、退相干等等问题，则在下面各讲中分别讲述。 §2.1, 单粒子双态体系的定态描述 1, 单粒子双态体系的纯态与混态 两能级体系，普遍一些的提法是双态体系，其纯态一般为 (2.1a) 对自旋体系，状态一般为下面形式： （2.1b） 这里是在2维自旋空间中将转向方向的转动： （2.1c） 对于两维态空间的光子，与电子情况有两点不同。其一，无静质量；其二，自旋为1是玻色子，其表示不是某个简单旋量。但作为2维数学运算，表面形式是类似的。设光子两个极化状态基矢为：水平极化态，垂直极化态。对沿Z轴前进的光子，将其极化状态在X-Y面内转角的转动变换为 （2.2a） 再加上对两个基的相对相移变换 （2.2b） 这两种变换联合使用即可对光子极化状态施加任何幺正变换 （2.2c） 其实，广泛而言，一个光子通过一个半透片后，是反射还是透射，也是两种状态的相干叠加，构成关于哪个出口空间模的二维状态空间[1]。注意，依此类推，可以用实验手段引入粒子的新自由度。 虽然无论纯态或混态都可以用密度矩阵描述，但混态必需，而纯态并不必需用密度矩阵描述。一般而言，单粒子A任意混态密度矩阵为 （2.3） （2.3）式的含义是：A处在的概率为，…。注意：i，这些态之间的相对相位不定，彼此不相干涉；ii，之间不一定相互正交。 有如下性质： i) 是厄密的 (2.4a) ii) 本征值是非负的。于是对任何态有 (2.4b) iii)迹为1：。纯态，混态 (2.4c) 这里，对角元素是正数，非对角元素可以是复数。并且有 （2.4d） 此处有3个独立实参数，用于决定任一混态。纯态密度矩阵是该纯态的并矢,于是，（2.4d）中第二式的等号成立，最多只含2个独立实参数(不计绝对相位)。 2, 纯态极化矢量、混态Bloch矢量与Bloch球描述 双态体系的状态变换有4个算符： 注意这里的。显然，三个Pauli矩阵加上可以构成一组矩阵基，用于展开任何2×2矩阵。于是单个双态体系的混态密度矩阵可以展开为： （2.5） 可以检验，对纯态为单位矢量,并等于极化矢量。比如对（1b）两个态, （2.6） 应当指出：由于量子测量过程中塌缩的随机性，即使对这两个纯态的多个样品沿Z轴进行多次测量，也只能决定两个系数的模值，仍然不能决定态的内部相因子（这完全不同于经典方程式，几个变数就用几次独立测量来确定）。实验测定一个自旋纯态等价于确定其极化矢量，测定这个单位矢量的两个方位角。 Bloch球描述方法。引入单位半径 的圆球，于是上面叙述说明纯态对应单 位球面上一点，模长为1的矢径正是该 纯态的极化矢量。但Bloch球 方法更重要的用途在于描述双态体系的 混态。就单个qubit而言，任一混态不过是两个两分量自旋态按一定概率的非相干混合，其密度矩阵是一个迹为1的本征值非负的厄密矩阵。这种混态密度矩阵总可以表示为 （2.8） 对于混态,矢量称作Bloch矢量,其模长小于1： （2.9） 这是因为, 设本征值为，则有。行列式非负要求导致混态Bloch矢量模长小于1。因此，单个qubit任何混态必对应单位球内某一点。说明在qubit随时