大学物理第五版下册15-3 康普顿效应.ppt

第十五章 量子物理 15-3 康普顿效应 物理学 第五版 1920年，美国物理学家康普顿在观察X 射线被物质散射时，发现散射线中含有波长发生了变化的成分——散射束中除了有与入射束波长 ?0 相同的射线，还有波长 ? ?0 的射线. 一 实验装置 二 实验结果 （相对强度） （波长） 1 波长的偏移 ( ) 与 散射角有关. 2 与散射物体无关. 三 经典理论的困难 按经典电磁理论，带电粒子受到入射电磁波的作用而发生受迫振动，从而向各个方向辐射电磁波，散射束的频率应与入射束频率相同，带电粒子仅起能量传递的作用. 可见，经典理论无法解释波长变长的散射线. 1 物理模型 入射光子（ X 射线或 射线）能量大 . 四 量子解释 范围为： 光子 电子 电子 光子 电子反冲速度很大，用相对论力学处理. 电子热运动能量 ，可近似为静止电子. 固体表面电子束缚较弱，视为近自由电子. 光子 电子 电子 光子 (1)入射光子与散射物质中束缚微弱的电子弹性碰撞时，一部分能量传给电子，散射光子能量减少，频率下降、波长变大. 2 定性分析 (2)光子与原子中束缚很紧的电子发生碰撞，近似与整个原子发生弹性碰撞时，能量不会显著减小，所以散射束中出现与入射光波长相同的射线. 3 定量计算 动量守恒 能量守恒 康普顿波长 康普顿公式 散射光波长的改变量 仅与 有关. 散射光子能量减小 4 结论 5 讨论 若 则 ，可见光观察不到康普顿效应. 光具有波粒二象性 一般而言，光在传递过程中，波动性较为显著；光与物质相互作用时，粒子性比较显著.