第1章位错理论基习题.ppt
文本预览下载声明
第一章 位错理论基础;位错理论基础;常见问题;一、选择题;;;二、判断题;;三、简答题;;;;;;计算和讨论
显示全部
文档详情
相似文档
-
晶体位错理论与应用.ppt
材料科学与工程学院—College of Materials Science Engineering 1 晶体位错理论与应用 * * 1 第一页，共三十二页，2022年，8月28日 第一章 晶体学基础 晶体特性 晶体结构与空间点阵 倒易点阵 第二页，共三十二页，2022年，8月28日 均 匀 性：晶体内部各个部分的宏观性质是相同的。 各向异性：晶体中不同的方向上具有不同的物理性质。 固定熔点：晶体具有周期性结构，熔化时，各部分需要 同样的温度。 规则外形：理想环境中生长的晶体应为凸多边形。 对 称 性：晶体的理想外形和晶体内部
-
8 位错理论基础.pdf
第八章 位错理论基础
1. 位错的运动
内 2. 位错的应力场
容
提 3. 位错与缺陷的交互作用
要
4. 位错的起源与增殖
5. 实际晶体中的位错
8.1 位错运动
晶体中的位错可以运动。
位错运动的作用：
• 导致晶体塑性变形；
• 影响晶体的强度与塑性；
• 可能引起裂纹，晶体断裂倾向增大；
• 其它。
位错运动的基本形式：
滑移
-
位错反应理论.ppt
位错反应（Dislocation Reaction） 概念 实质 条件 实例 一、位错反应的概念： 位错反应就是位错的合并(Merging)与分解(aissvciativn)即晶体中不同柏氏矢量的位错线合并为一条位错线或一条位错线分解成两条或多条柏氏矢量不同的位错线。 位错使晶体点阵发生畸变，柏氏矢量是反映位错周围点阵畸变总和的参数。因此，位错的合并实际上是晶体中同一区域两个或多个畸变的叠加，位错的分解是晶体内某一区域具有一个较集中的畸变，松弛为两个或多个畸变。 (1)几何条件 根据柏氏矢量的守恒性，反应后诸位错的柏氏矢量之和应等于反应
-
第5章-位错理论应用.ppt
图5.33 位错源被不动面角位错包围 设由位错源发出的n个塞积的正位错距位错源为+L，n个负位错距位错源为-L，滑移面间的距离为h，则位错塞积群的平均间距为(Lh)1/2，将塞积群的n个位错视为强度为nb的大位错，则屈服应力为 位错密度 现在是 ，故 从 式中消去h，可得 将 代入上式并微分，得 此式为第Ⅱ阶段线性加工硬化率的表达式。实验求得 cm，则 。 在加工硬化第Ⅲ阶段，处于塞积群前面的螺型位错在应力作用下脱离原来滑移面，产生了交滑移，使形变得以继续进行，并使加
-
位错基本理论.ppt
第二章 位错理论 一、晶体中的缺陷 晶体结构特点是长程有序。 构成物体的原子、离子或分子等完全按照空间点阵规则排列的，将此晶体称为理想晶体。 在实际晶体中，原子的排列不可能这样规则和完整，而是或多或少地存在着偏离理想结构的区域，出现了不完整性。 通常把实际晶体中偏离理想点阵结构的区域称为晶体缺陷。 根据几何形态特征，可把晶体缺陷分为三类： (1)点缺陷 、(2)线缺陷、(3) 面缺陷 (1)点缺陷：特征是在三维空间的各个方向上的尺寸都很小，亦称为零维缺陷。如空位、间隙原子等。 (2)线缺陷：特征是在两个方向上的尺寸很小，在一个方向上的尺寸较大，亦称为一维缺陷。如晶体中的各类位错。
-
晶体位错理论及应用.ppt
1 ⑴ 立方晶系－立方格子 单位平行六面体参数 a=b=c；α=β=γ=90° ⑵四方晶系－四方格子 单位平行六面体参数： a=b≠c； α=β=γ=90°。 ⑶正交晶系－斜方格子 单位平行六面体参数： a≠b≠c， α=β=γ=90°。 ⑷单斜晶系－单斜格子 单位平行六面体参数： a≠b≠c α=γ=90° β＞90° ⑸三斜晶系－三斜格子 单位平行六面体参数： a≠b≠c α≠β≠γ≠90° ⑹六方晶系－六方格子 单位平行六面体参数： a=b≠c α=β=90° γ=120° ⑺菱方晶系－菱面体格子 单位平行六面体参数： a=b=c； α=β=γ≠90° 材料
-
晶体位错理论与应用.ppt
1 ⑴ 立方晶系－立方格子 单位平行六面体参数 a=b=c；α=β=γ=90° ⑵四方晶系－四方格子 单位平行六面体参数： a=b≠c； α=β=γ=90°。 ⑶正交晶系－斜方格子 单位平行六面体参数： a≠b≠c， α=β=γ=90°。 ⑷单斜晶系－单斜格子 单位平行六面体参数： a≠b≠c α=γ=90° β＞90° ⑸三斜晶系－三斜格子 单位平行六面体参数： a≠b≠c α≠β≠γ≠90° ⑹六方晶系－六方格子 单位平行六面体参数： a=b≠c α=β=90° γ=120° ⑺菱方晶系－菱面体格子 单位平行六面体参数： a=b=c； α=β=γ≠90° 材料
-
晶体位错理论与应用.ppt
材料科学与工程学院—CollegeofMaterialsScienceEngineering材料科学与工程学院—CollegeofMaterialsScienceEngineering11*1*西南交通大学材料科学与工程学院韩靖（博士）晶体位错理论与应用第一章晶体学基础晶体特性晶体结构与空间点阵倒易点阵均匀性：晶体内部各个部分的宏观性质是相同的。晶体具有如下性质：对称性：晶体的理想外形和晶体内部结构都具有特定的对称性。固定熔点：晶体具有周期性结构，熔化时，各部分需要同样的温度。各向异性：晶体中不同的方向上具有不同的物理性质。规则外形：理想环境中生长的晶体应为凸多边形。锗酸铋电气石晶体(crys
-
2章位错的弹性理论3.ppt
第2章 位错的弹性理论 2.1 弹性力学的基本知识 2.2 直刃型位错的应力场 2.3 螺型位错的应力场 2.4 位错的应变能 2.5 位错的线张力 2.6 应力场对位错的作用力 2.7 位错间的相互作用力 2.8 位错与溶质原子的交互作用能 2.9 位错的半点阵模型 2.10 位错的塞积群 2.1 弹性力学的基本知识 1. 弹性体(Elastic Solid)及弹性连续介质 去掉外力后恢复原状的物体称为弹性体。 弹性连续介质是对晶体作了简化假设之后提出的模型，用它可以推导出位错的应力场及有关弹性参量函数。这个模型对晶体作了如下假设： 1）完全服从胡克定律，即不存在塑性变形； 2）是各向同性的
-
晶体位错理论和应用.ppt
西南交通大学
材料科学与工程学院
韩 靖 （博士）;第一章 晶体学基础;均 匀 性：晶体内部各个部分的宏观性质是相同的。
各向异性：晶体中不同的方向上具有不同的物理性质。
固定熔点：晶体具有周期性结构，熔化时，各部分需要
同样的温度。
规则外形：理想环境中生长的晶体应为凸多边形。
对 称 性：晶体的理想外形和晶体内部结构都具有特定
的对称性。;;晶体(crystal)
It is solid.The arrangement of atoms in the
-
第三章 位错理论.ppt
金属物理学家、在研究金属变形时发现晶体缺陷与金属的变形行为和力学性质有密切关系，后来材料科学家发现这类缺陷不仅控制材料的力学性质，而且对材料物理性质有直接影响。人们发现一些晶体的实际强度要比理论强度小的多，其原因是由晶体缺陷引起的，为此Taylor(1934)提出位错理论，后来的实验证明了位错理论。1964年Christie等首次将位错理论引入矿物变形领域，地质学家开始应用晶体缺陷理论来研究岩石和矿物的变形特征、动力学机制和环境条件。晶体缺陷影响晶体塑性变形。 一、晶体缺陷及其分类 1. 晶体缺陷 （imperfections in the structure of a crystal ）
-
刃型位错理论模型的实验验证.pdf
-
晶体缺陷理论位错的萌生与增殖.ppt
晶体缺陷理论 第3章 位错的萌生与增殖 §1 位错的萌生 §2 位错的增殖机制 §3 螺旋线位错的形成机制 （d）运动过程，位错拉长。在接近圆柱面的底部附近，螺位错异号； （e）继续运动，异号螺位错相互吸引、消失，位错环仍然向右运动，而左边则留下一小段位错； （f）切应力继续作用，小位错向上运动，重复上面的过程，形成位错环，留下小位错； （g）此过程周而复始，源源不断地放出位错环，产生变形效应。 影响曲线形状的因素： 1.空位或间隙原子的过饱和度； 2.空位或间隙原子向位错线扩散速度（Vd）的大小； 3.空位或间隙原子在位错线上重新排列的速度
-
晶体缺陷理论位错的点阵模型.ppt
晶体缺陷理论 第2章 位错的点阵模型 一、P-N模型的概念与方程 二、非正弦作用力时P-N模型的修正 三、位错的能量与P-N力 * * 第2章 位错的点阵模型 与处理刃位错一样，将uz(x)带入切应力公式，即可得 P-N模型下的τyz和τxz η＝a/2，是螺位错的半宽度，有η＝（1-υ）ξ＝3/4 ξ 可见，螺位错的宽度比刃位错的窄
-
晶体缺陷理论位错间相互作用.ppt
关于晶体缺陷理论位错间相互作用作用在位错上力的一般公式1.Peach-Koehler公式式中，是位错线元上所受的作用力，，是位错线元的柏氏矢量，σ是应力张量。显然，位错线所受的力始终与位错线相垂直，即Peach-Koehler公式既确定了作用力的大小，又指出了作用力的方向，仍然是一个组态力。(1)第2页,共16页，2024年2月25日，星期天将Peach-Koehler公式用矩阵形式表示，应力张量为：柏氏矢量为：=++令：A=，B=C==A+B+C(2)(3)有：有：第3页,共16页，2024年2月25日，星期天所以可以表示为：作用在单位长度位错线上的力为：=式中，是位错线正方向上切线方向的单