激光原理及应用实验讲义 -4个实验.doc

实验一 CO2激光器实验 实验目的 了解CO2激光器的工作原理及典型结构； 掌握CO2激光器的输出特性； 掌握CO2激光器的使用方法掌握F-Theta镜的工作原理 实验器材 CO2激光管1支，激光电源1台，功率计1台，水冷系统1套，计算机1台实验原理 CO2激光器CO2激光器的工作气体是CO2、N2和He的混合气体。波长9-11um间，处于大气传输窗口（吸收小，2-2.5um;3-5um;8-14um）。利用同一电子态的不同振动态（对称、弯曲和反对称振动）的转动能级间的跃迁。 图1 CO2激光器典型结构 CO2激光器由工作气体、放电管、谐振腔和电源等组成。放电管大多采用硬质玻璃(如)制成，放电管的内径和长度变化范围很大。为了防止内部气压和气压比的变化而影响器件寿命，放电管外加有贮气管。为了防止发热而降低输出功率，加有水冷装置。激光器的输出功率随着放电管长度加长而增大。 CO2激光器中与激光跃迁有关的能级是由CO2分子和N2分子的电子基态的低振动能级构成的。CO2振动模型如图1所示。 激光跃迁主要发生00010200两个过程，分别输出10.6um和9.6um。激光低能级100和020都可以首先通过白发辐射到达0l0，再次通过自发辐射到达基态000，但由于自发辐射的几率不大，远不如碰撞驰豫过程快，其主要的驰豫过程如图2。 CO分子反对称振动 图1 CO分子振动模型 图2 CO2分子能级跃迁过程 其中前两个过程进行得很快，而后两个过程进行得很慢，故分子堆积在010能级上，形成瓶颈效应，而使粒子数反转减小，特别是温度升高时，由热激发而使010能级上分子增加，造成粒子数反转的严重下降，甚至停振，最后一个式子中的M代表辅助气体。如果选择恰当的气体(常见的如H2O和H2)作为辅助气体，可促进010能级上分子的弛豫过程。另外由于010能级上的分子扩散到管壁上会引起消激发，这就使器件的管壁不能太粗。另外，为了增加气体的热导率，通过在气体中加入He气，可实现对放电管的冷却，同样使气体流动，都是降低温的好办法。 气体中一般还需要加入N2气，利用其v＝1能级与CO2分子的001能级相差较小，可以实现共振转移，选择性激励co2分子进入001态，特别由于N2气的v=1态不能通过自发辐射跃迁回带到基态，故增大了共振转移的几率。泵浦过程： 1）电子碰撞激发 e*+CO2(0000)CO2(0001)+e 受到电子碰撞的CO2分子被激发到高振动激发态通过振动模间能量交换，被能级0001收集。 2）N2分子共振能量转移 电子碰撞激发N2的振动能级的总截面很大。N2和CO2的基态分子发生碰撞时，N2将激发能量转移给CO2分子，使之激发到0001能级。N2作用类似He-Ne中的He。激光下能级衰变慢，不利于抽空，He与该能级CO2分子碰撞使其衰变加快，利于下能级抽空，He热导率高，利于把放电区剩余热量带走，避免热效应造成的下能级粒子数积累。激光打标是基于f-theta镜的原理，将扫描振镜的转角信息转换成位移信息。设F-透镜焦距为，总扫描角度为2，扫描场的覆盖长度为L。 在普通照相物镜中，如果校正了畸变，其像高为： H=.tg 将此式两边对时间微分得： = 可见，对等角速度偏转的入射光束在焦平面上的扫描速度不是一定的。 对F-透镜，为得到一定的扫描速度，像高必须为： H=. 这样： 其中，是扫描元件恒定的角速度。这样即可实现在L=2H=2.范围内的等速扫描。这即是要求F-透镜故意产生正的畸变，当扫描角度增大时实际像高比几何光学确定的理想像高小，是它的倍，其线畸变为： H=.tg-.=tg） 其相对畸变为： % 故具有畸变像差量的透镜，对以等角速度偏转的入射光，在焦平面上的扫描速度就是等速的。由于此镜头的像高等于·，故常简称为F-透镜。 实验内容与步骤 1、CO2激光器工作特性 开启水冷系统； 将功率计探测面置于激光器输出光路； 将激光电源的电流旋钮逆时针旋至零位； 开启激光电源； 顺时针微调激光电源电流旋钮； 仔细观察放电管中的现象； 在不同电流状态记录功率计功率显示，并画出P-I曲线； 测量完毕后，将激光电源旋钮逆时针缓慢旋至零位； 关闭激光电源； 关闭水冷系统。 2、 1）开启计算机； 2打开激光打标软件； 3开启水冷机； 4在工作台上放置； 5开启