微波技术[微波传输线].ppt

长线理论;三个问题： 1.当在负载ZL前接特性阻抗为Z0的1/2波长传输线是，输入端的输入阻抗是多少？ 2.驻波是如何形成的？ 3.同一台滤波器，什么情况下其承受的功率最大？;何为长线理论？;传输线的等效电路;运用基尔霍夫电压电流定律;当输入端接简谐振荡源（即输入电压或者电流有余弦相位因子）时， 则，前面的式子可以写为：;继续求解，得波动方程为： 其中 为复传播常数，是频率的函数。方程的行波解为： ;结合前面的方程，得到线上的电流为： 所以，线上的特性阻抗为：;由此可以得到传输线上的电压瞬时值的表达式为： 观察上面的电压表达式，可以得到传输线上的波长为： 相速为：;对于无耗传输线，线上的串连电阻和并联导纳均为0，即R=G=0，则传播常数为： 而其特性阻抗为： 波长： 相速：;几种典型的传输线;1.终端短路传输线 看看右下图的终端短路传输线的示意图，由于终端短路，因此ZL＝0，短路负载处，反射系数为-1，则其驻波比为无穷大，则线上的电压和电流为： 可见，负载上电压为0，电流最大，这与普遍规律正好吻合。; 此时传输线上距离负载l处的输入阻抗为 分析上式，对于任意长度，输入阻抗均为纯虚数，而且其值是随l的长度周期变化的，其周期为1/2波长。线上的电压，电流和阻抗的沿线分布图如右图。;2.终端开路传输线 看看右下图的终端开路传输线的示意图，由于终端开路，因此ZL为无穷大，开路负载处，反射系数为1，则其驻波比为无穷大，则线上的电压和电流为： 可见，负载上电压最大，电流为0，这与普遍规律也正好吻合。; 此时传输线上距离负载l处的输入阻抗为 分析上式，对于任意长度，输入阻抗也为纯虚数，刚才分析终端短路传输线时，将l＝1/4波长带入可以得到输入阻抗为无穷大，即等效为一开路传输线。终端开路传输线上的电压，电流和阻抗的沿线分布图如右图。 ;3.某些特殊长度传输线 由前面的输入阻抗计算公式我们就可以分析任意长度的传输线的输入阻抗（在已知终端负载和线上的工作波长情况下）。 a.半波长传输线： 可知，不管传输线的特性阻抗为何值，输入阻抗均和负载阻抗相等。 b.1/4波长传输线： 可知，该种传输线具有阻抗变换功能，就是我们通常所说的1/4波长阻抗变换器。 ;传输线的三种工作状态;1.行波状态 如果入射功率全部被负载所吸收而无反射波，这时传输线上就只有从源到负载的单向行波，这种状态称之为行波状态。无反射，则反射系数为0，即ZL=Z0。而由前面的传输线上的任意点输入阻抗计算公式可以得到线上任意点的输入阻抗均和负载阻抗相等。 对于无耗传输线而言，由于线上的特性阻抗为实数，所以任意点的输入阻抗也为实数，所以无耗传输线上的电压和电流处处同相，而电压电流的振幅值也不随位置z而变化（即没有衰减）。 ;2.驻波状态 故只有当ZL＝0，无穷大，或者纯电抗时，传输线上才为呈现纯驻波状态。 以终端短路传输线为例分析，前面分析过，终端短路传输线上的电压电流表达式为： ;;驻波状态的特点： a.传输方面的特点：在驻波状态下，传输线上各处的电压，电流不再具有行波状态时那种向负载传输的特性，而是在原地随时间做简谐变化，且线上各处的电压，电流在时间上都有180度的相位差，电压电流曲线随时间做上下振动，沿z轴没有波的传输，当然也就没有能量的传输。驻波的这种特性是两个向相反方向传输的，振幅相等的行波相互干涉的结果。;b.电压，电流的振幅分布特点： 由前面可知，终端短路传输线的电压电流的振幅为： 可见，在距离短路终端1/2波长的n倍处，电压振幅恒为0，称为电压驻波波节；同样在距离终端1/4波长+n倍1/2波长的位置，电压振幅恒为最大值，称为电压驻波波腹。电压的波腹波节分别是电流的波节波腹，而电压电流波节点功率是不能通过的，也证明了驻波状态是没有功率传输的。作“简谐振荡”的电压电流在其两相邻节点间是同相的，而其节点两边是反相的。;c. 输入阻抗分布特点： 前面分析过，终端短路传输线上的输入阻抗为： 可见，终端短路线的输入阻抗为纯电抗，并随距离z而交替表现为感抗或容抗，每隔1/4波长，阻抗的性质改变一次，每隔1/2波长，阻抗就重复一次，由前面的波形图可以清楚的理解。利用短路线的这种特性，可以做成微波纯电抗元件或者谐振回路。同轴滤波器的单腔谐振的原理就是从这里分析得来的。;3.混波状态（行驻波状态）： 无耗传输线上的电压表示式为： 可以明显