精品-流体力学第六章.pdf
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流体力学第六章.ppt
关于流体力学第六章第1页，共33页，星期日，2025年，2月5日§6-1概述气体经孔口﹑管嘴或条缝向周围气体空间喷射所形成的流动，称为气体淹没射流，简称气体射流。射流的研究对象与孔口管嘴出流的研究对象有所不同。射流讨论的是出流后的流速场、温度场以及浓度场，而孔口管嘴出流讨论的是出口断面的流速和流量。第2页，共33页，星期日，2025年，2月5日一、射流分类根据气体射流的流动形态不同，可将射流分为气体层流射流和气体紊流射流。在采暖通风工程上应用的射流，一般多为气体紊流射流。根据射流气体的温度是否与周围气体温度相同，可将射流分为等温射流和温差射流。根据射流气体的浓度是否与周围气体浓度相同，可将射流
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流体力学第六章.ppt
三、末端涡流区从喷嘴出口断面至收缩段终了Ⅳ-Ⅳ断面的射程长度，可用下列半经验公式计算：在房间长度大于的情况下，在封闭末端产生涡流区，如下图所示。涡流区的出现是通风空调工程所不希望的，应当消除。第32页,共33页，星期六，2024年，5月感谢大家观看第33页,共33页，星期六，2024年，5月关于流体力学第六章§6-1概述气体经孔口﹑管嘴或条缝向周围气体空间喷射所形成的流动，称为气体淹没射流，简称气体射流。射流的研究对象与孔口管嘴出流的研究对象有所不同。射流讨论的是出流后的流速场、温度场以及浓度场，而孔口管嘴出流讨论的是出口断面的流速和流量。第2页,共33页，星期六，2024年，5月一、射流分类
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流体力学第六章.ppt
三、末端涡流区从喷嘴出口断面至收缩段终了Ⅳ-Ⅳ断面的射程长度，可用下列半经验公式计算：在房间长度大于的情况下，在封闭末端产生涡流区，如下图所示。涡流区的出现是通风空调工程所不希望的，应当消除。第32页,共33页，2024年2月25日，星期天感谢大家观看第33页,共33页，2024年2月25日，星期天关于流体力学第六章§6-1概述气体经孔口﹑管嘴或条缝向周围气体空间喷射所形成的流动，称为气体淹没射流，简称气体射流。射流的研究对象与孔口管嘴出流的研究对象有所不同。射流讨论的是出流后的流速场、温度场以及浓度场，而孔口管嘴出流讨论的是出口断面的流速和流量。第2页,共33页，2024年2月25日，星期天
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流体力学第六章 (2).ppt
第1页，共25页，星期日，2025年，2月5日第一节气体一维流动的基本概念气体的状态方程比定容热容和比定压热容热力学温度流体的内能熵比定容热容比定压热容两者的关系热力学过程等温过程绝热过程等熵过程常数或者常数第2页，共25页，星期日，2025年，2月5日声速和马赫数声速是微弱扰动波在弹性介质中的传播速度活塞以微小的速度dv向右运动,产生一道微弱压缩波,流动是非定常的选用与微弱扰动波一起运动的相对坐标系作为参考坐标系,流动转化成定常的了第一节气体一维流动的基本概念第3页，共25页，星期日，2025年，2月5日由连续方程略去二阶微量(1)由动量方程(2)由（1）、（2）得流体的体积模量代入声速公式
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流体力学课后习题答案第六章.pdf
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6-5 某蒸汽冷凝器内有250 根平行的黄铜管，通过的冷却水流量Q =8 l /s，水温为10 C，
为了使黄铜管内冷却水保持为紊流（此时黄铜管的热交换性能比层流时好），问黄铜管的直
径不得超过多少?
解：查表 1.3 有 10℃的水 6 2
1.310 *10 m /s
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第六章流体力学课后答案..doc
第六章 液体力学
6-1 有一个长方体形的水库，长200 m，宽150 m，水深10 m，求水对水库底面和侧面的压力。解：水对水库底面的压力为：
侧面的压力应如下求得：在侧面上建立如图所示的坐标系，在，此侧面窄条所受的压力为
整个侧面所受的压力可以表示为：
对于、的侧面：
对于、的侧面：
侧面的总压力为：
6-2 有三个底面积相同但形状各异的容器，分别盛上高度相同的水，如题图所示，根据静止流体压强的概念，三个容器底面的压强是相同的，所以每个容器底面所受的水的压力也是相同的，水对底面压力是由水的重量引起的，但是三个容器中所盛的水的重量显然不等，请对这个似乎矛盾的结果作出解释。
答：三个容
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流体力学2015-第六章.ppt
第六章 旋转流体动力学;高;高;主要内容：
第一节旋转参考系中的流体运动方程
第二节旋转流体的无量纲方程和Rossby数 第三节普鲁德曼—泰勒定理
第四节地转流动;第一节旋转参考系中的流体运动方程;速度---矢径随时间的变化;该算子是联系惯性坐标系与旋转坐标系的普遍关系。;〔惯性〕静止坐标系
绝对坐标系;展开;;关于标量的说明：上述算子只适用于矢量的情形，而标
量的绝对变化与相对变化没有差异。;牛顿第二定理：流体运动方程，反映了流体运动状态的变化与所受合力的关系，必须指出：牛顿第二定理是建立在惯性坐标系的根底上的，即：;;惯性力项;万有引力〔地心引力〕与惯性力项合成重力项，于是：;地转偏向力
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高等流体力学第六章..ppt
6.7 线性代数方程的解 改写成： 与式（2）相比，有 6.7 线性代数方程的解 可以由左端点的离散方程来确定： 其中 ， 所以， 6.7 线性代数方程的解 当消元到最后一行时，有： 而 ， 所以， 从上式出发，逐个回代，得出Ti（N-1，…1）。 例题 k＝1；源项S＝－T，SC＝0，Sp＝－1，T1＝0 设有一导热型方程 ，边界条件为x＝0， T＝0；x＝1， 。将该区域三等分，求该问题的解。 解：由导热方程
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同济流体力学第六章.ppt
过渡断面(转折断面)、起始段及主体段 紊流系数?及几何特征 运动特征 动力特征 主体段： 1、轴心速度（化单变量函数可积分） 2、断面流量（无因次流量） 3、断面平均速度（按定义转化为无因次速度） 4、质量平均流速（动量） 起始段：(见书P165) 1、核心长度及核心收缩角（轴心速度为出口速度） 2、断面流量 分段积分 3、断面平均速度 4、质量平均流速（动量） * * 一、无限空间淹没紊流射流的特征 气体紊流射流 1.射流半径R ——喷口形状系数（圆： =3.4；长条缝： =2.44） a ——喷口紊流强度系数 有时a也称为射流结构的几何特征系数 2.射流
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流体力学第六章新解析.ppt
对充满流体流动的圆形管道，当量直径为 局部损失系数 随弯管的总弯角θ、弯管管径与弯管中心线的曲率半径之比d/R而变，数值可查教材116页表6-3。 1.管径突变的管道，当其它条件相同时，若改变流向，在突变处所产生的局部水头损失是否相等？为什么？ ? 不等；固体边界不同，如突扩与突缩 2.局部阻力系数与哪些因素有关？ 固体边界的突变情况、流速； 3.如何减小局部水头损失？ ? 让固体边界接近于流线型。 [例题] 水泵管路，铸铁管直径d = 150 mm，长度 L=180m，管路上装有滤水网（ ） 一个,全开截止阀一个 ，管半径与曲率半径
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工程流体力学-第六章.ppt
例：水在内径d=100mm的管中流动，流速V=0.5m/s，水的运动粘度ν=1×10-6 m2/s，试问水在管中呈何种流动状态？若设管中的流体是油，流速不变，但运动粘度ν=31×10-6 m2/s，试问油在管中又呈何种流动状态？ 解：水的雷诺数 ∴水在管中呈湍流状态。 油的雷诺数 ∴油在管中呈层流状态。 二、圆管中湍流流动的速度分布 1．速度分布 由于湍流中横向脉动所进行的流层之间的动量交换，使得管流中心部分的速度分布比较均匀；而在靠近固体壁面的地方，由于脉动运动受到壁面的限制，粘性的阻滞作用使流速急剧下降。由下图可见，在湍流中，具
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工程流体力学第六章气体动力学基础材料.pptx
流体的可压缩性不能忽略:
流体速度小受到外力密度发生变化
流速大时可压缩性将明显地影响着压强、温度、密度的变化;一、微弱扰动的一维传播;二、音速;音速是状态参数的函数。对于定常流动，又称为当地音速。
音速与流体的压缩性有关，压缩性越大，音速越小。
在相同温度下，不同介质有不同的音速。人在吸入氦气后声音会变高 .
在同一气体中，音速随着气体温度的升高而增高。
对流层中每km温度降低6.5摄氏度,海平面和8Km高度处的音速分别为340m/s和307m/s.;三、马赫数 ;第六章 气体动力学基础;气体静止不动（c=0）
气流为亚音速的直线均匀流（ca）
气流为音速的直线均
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第六章 流体力学流动阻力和水头损失.doc
第6章 流动阻力与水头损失
教学要点
教学目的与任务
本章教学目的
使学生掌握流体流动的两种状态与雷诺数之间的关系；
（2） 使学生切实掌握计算阻力损失的知识，为管路计算打基础。
本章教学任务
（1）了解雷诺实验过程及层流、紊流的流态特点，熟练掌握流态判别标准；（2）掌握圆管层流基本规律，了解紊流的机理和脉动、时均化以及混合长度理论；(3）了解尼古拉兹实验和莫迪图的使用，掌握阻力系数的确定方法；（4）
难点：紊流流速分布和紊流阻力分析。
教学方法
用对比的方法讲清什么是均匀流动，什么是不均匀流动。讲清什么是沿程损失、什么是局部损失，以及绝对粗糙度、相对粗糙度等概念，进而通过实验
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第一篇 第六章 流体力学基础知识.docx
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第六章流体力学基础知识
流体力学是研究流体平衡和宏观运动规律，以及流体与所接触物体之间相互作用的力学特点，用以分析解决工程设计和使用中的实用问题。
液体和气体统称为流体。流体的特征是具有流动性，即其抗剪和抗张的能力很小；无固定形状，随容器的形状而变化；在外力作用下其内部发生相对运动。
石油工业中处理的物料多数是流体。运用流体力学的一般原理，研究设备中流体运动的规律及其对生产过程的影响，为石油工业诸学科提供理论基础，这就是流体力学的主要内容。例如，了解、研究流体速度、压力、密度等在设备内的分布和随时间的变化以及处于流体中的物体，如推动流体运动的
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流体力学第六章 边界层理论 (附面层理论).ppt
卡门-波尔豪森动量积分关系式的物理意义： 在定常情形下，流出所论区域边界的动量流率等于作用在区域内流体上一切力的合力。 在方程（6-2-3）中，令k=1，得到列宾森积分方程： 上式又称列宾森能量积分关系式。 列宾森能量积分关系式的物理意义: 动能的减少等于压强梯度力和摩擦力做负功. 6.2.3附加边界条件 具体求法： （1）给定一个多项式； （2）利用边界条件确定多项式的系数。 附加条件的寻找: 附加的边界条件是从直接应用边界层普朗特方程式（6-1-2）而得到。