普通物理学39衍射光栅.ppt

* 第3章 波动光学 3–9 衍射光栅 * 一、光栅 具有周期性的空间结构或光学性能（如折射率、透射率）的衍射屏统称为光栅。 衍射角 二、光栅衍射条纹的特点 （1）如果是点光源，在垂直于光栅缝长方向看到的是一直线上的一系列明亮的点。如果是线光源，在垂直于光栅缝长方向上看到的是一系列又细又明亮的条纹。 （2） 的一组平行光会聚于o点，形成中央明纹，两侧出现一系列明暗相间的条纹。 （3）衍射明条纹亮且细锐，其亮度随缝数N的增多而增强，且变得越来越细，条纹明暗对比度高。 （5）单缝衍射的中央明纹区内的各主极大很亮，而两侧明纹的亮度急剧减弱，其光强分布曲线的包络线具有单缝衍射光强分布的特点。 （4）有一系列主极大、次极大和极小值。相邻主极大之间有N-1 条极小和N-2个次极大。 三、光栅衍射条纹形成的定性分析 另一方面光通过光栅上每一条缝就像通过单缝一样要发生衍射，由于各缝宽度相同，所以各缝的衍射图样相同，又由于各缝的衍射图样的中央明纹的中心线都经过透镜的主焦点而平行于缝长方向，所以所有缝的衍射图样是彼此重合的。 光栅的衍射条纹是衍射和干涉的总效果。 当平面单色光波垂直入射到光栅表面上，如果有N个缝，可以认为各缝共形成N个间距都同相的子波波源，它们沿每一方向都发出频率相同，振幅相同的光波，这些光波的叠加就成了多光束干涉。 明纹位置 相邻两缝间的光程差： 光栅常数： 光栅常数 衍射角 ：透光部分的宽度 ：不透光部分的宽度 四、光栅衍射条纹的形成 的定量分析 多缝干涉明纹（主极大） 上式也叫光栅方程 单缝衍射效应 多缝干涉明条纹也称为主极大明纹。光栅方程的另一种形式： 将光栅视为由N 条小缝组成的大单缝，其缝宽为 ，衍射条件为： 将k′值代入暗纹条件时发现：当k′为N 的整数倍时，该式变为光栅方程，这说明在两级主极大明纹之间有N-1 条明暗相间的衍射条纹，由于N 很大，这些条纹很密，又由于这些条纹中的明纹强度很小，实际为一片暗区。 条纹最高级数 讨 论 光强分布 0 ? -? -2? 2? I N = 3 光栅衍射明纹的宽度随N增加而减小 由光栅方程可得： 由衍射暗纹关系，当 时，可得： 为零级主极大明纹的半角宽度。可见 与N成反比，N越大，明条纹越细；但 和 一定时，条纹位置一定，所以条纹间距越宽。 1 条 缝 20 条 缝 3 条 缝 5 条 缝 亮纹的光强 ：单缝光强） （　：狭缝数， 一定， 　　减少， 　增大。 一定， 　　增大， 　　增大。 　光栅常数越小，明纹越窄，明纹间相隔越远 　入射光波长越大，明纹间相隔越远 衍射对多缝干涉的影响（以双缝为例） 设双缝的每个缝宽均为 b，不考虑衍射时，双缝干涉的光强分布如下图所示。 0 I 衍射的影响： 双缝衍射光强分布如图，双缝干涉条纹受到了衍射的调制，各级主极大的强度不再相等。主极大的位置没有变化。 f 透镜 I θ θ 衍射光相干叠加 双缝干涉条纹受到了衍射的调制，各级主极大的强度不再相等。主极大的位置没有变化。 I 3级 0级 1级 -1级 -3级 缺2级 缺-2级 单缝衍射光强 0 图中是 的情况。 明纹缺级现象 衍射暗纹位置： 时, ，出现缺级。 干涉明纹缺级级次： 干涉明纹位置： I 3级 0级 1级 -1级 -3级 缺2级 缺-2级 0 图中是 的情况。 入射光为白光时， 不同， 不同，按波长分开形成光谱. 一级光谱 二级光谱 三级光谱 五、衍射光谱 例如：二级光谱重叠部分光谱范围 二级光谱重叠部分: 一级光谱 二级光谱 三级光谱 连续光谱：炽热物体光谱 线状光谱：钠盐 带状光谱：分子光谱 　衍射光谱分类 　光谱分析 　　由于不同元素（或化合物）各有自己特定的光谱，所以由谱线的成分，可分析出发光物质所含的元素或化合物；还可从谱线的强度定量分析出元素的含量。 例1：水银灯发出的波长为546nm的绿色平行光，垂直入射于宽0.437mm的单缝，缝后放置一焦距为40cm的透镜，试求在透镜焦面上出现的衍射条纹中央明纹的宽度。 解: 两个第一级暗纹中心间的距离即为中央明纹宽度，对第一级暗条纹（k=1）求出其衍射角 式中 很小 中央明纹的角宽度 中央明纹的宽度与缝宽b成反比，单缝越窄，中央明纹越宽。 透镜焦面上出现中央明纹的线