电磁场与电磁波第六章时变wps.pptx

;; 静态场：场不随时间发生改变(静电场，恒 定磁场);图6.1 时变场知识结构框图;;;; 时变电磁场比静态电磁场要复杂得多，主要表现在：  时变电磁场之间因相互激励而具有波动特性，波动使时变电磁场的交叠不仅要考虑矢量的方向，同时还要考虑波相位对叠加的影响；电磁场的大小和方向随时间而变化，将导致介质的极化和磁化特性随时间而变，使介质呈现色散特性等。 ;;;;;;;; ? 电磁能量的守恒和转化规律 — Poynting 定理；;;;;; 例 用Poynting矢量分析恒压源沿同轴电缆向负载传送能量的过程。设电缆为理想导体，内外半径分别为 a 和 b。; 又在内导体表面ρ＝a处，电场的切向分量恒连续，有：;　　前式中第一项表示沿 z 轴方向（传播方向）的功率流，第二项表示沿径向进入内导体的功率流，此功率流流向长度为 L 的内导线，流入功率为：;以导体表面为闭合面，则导体吸收的功率为;;;;;;;; 【例】由下述已知条件完成瞬时表达式 ? 复数表达式，并求（2）中的复振幅。;;;;;;;;;; 复数 Poynting 定理（积分形式）：进入闭合面 S 所包围的体积 V 内的有功功率，等于体积 V 内损耗的平均功率（焦耳热损耗）。而进入闭合面 S 所包围的体积 V 内的无功功率，等于体积 V 内储存的磁场能量时间平均值与电场能量时间平均值差值的2ω倍。;;;;;;　　研究表明，金属导体的电导率在直到红外线的整个射频范围内，均可看成实数且与频率无关，即 ＝0。;;图6.7 几种媒质的 与频率的关系(对数坐标) ;;;;;; 若边界面 S 位于无穷远处，V 为无限大区域时，时变电磁场的唯 一性定理仍成立。;