物理光学与应用光学第二版课件第四章教学内容.ppt
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物理光学与应用光学（第二版）石顺祥.pdf
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物理光学与应用光学(第二版).ppt
图 4-38 渥拉斯顿棱镜 正入射的平行光束在第一块棱镜内垂直光轴传播，o光和e光以不同的相速度同向传播。它们进入第二块棱镜时，因光轴方向旋转90°，使得第一块棱镜中的o光变为e光，且由于方解石为负单轴晶体(neno)，将远离界面法线偏折；第一块晶体中的e光，现在变为o光，靠近法线偏折。这两束光在射出棱镜时， 将再偏折一次。这样，它们对称地分开一个角度，此角的大小与棱镜的材料及底角θ有关。对于负单轴晶体近似为 Φ≈2 arcsin［(no-ne)tanθ］ (4.4-1) 对于方解石棱镜，Φ角一般为10°～40°。例如，
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物理光学与应用光学第二版课件第二章.ppt
② 干涉滤光片。 它是利用多光束干涉原理实现滤光的。 前者由于使用的物质有限， 不能制造出在任意波长处、 具有所希望带宽的滤光片， 而后者从原理上讲， 可以制成在任何中心波长处、 有任意带宽的滤光片， 因此在精密测量技术中得到广泛的应用。 在这里， 将根据光学薄膜多光束干涉原理， 讨论法布里—珀罗型干涉滤光片、 红外线滤光片及偏振滤光片。 (1) 法布里-珀罗型干涉滤光片 常用的法布里—珀罗干涉滤光片有两种。一种是全介质干涉滤光片，如图2-50所 示，在平板玻璃G上镀两组膜系(HL)p和(LH)p，再加上保护玻璃G′制成。实际上，这两组膜系可以看做为两组高反射膜H(LH)
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物理光学与应用光学(第二版)课件第三章.ppt
3. 空间频谱分量的传播 由于在空间所有无源点上，光波场复振幅 应当满足亥姆霍兹方程 (3.5-16) 将(3.5-15)式代入方程(3.5-16)， 可得 (3.5-17) 考虑到 对于空间坐标仅是z的函数， 可将上式简化为 (3.5-18) (3.5-19) 其解可表示为 该式表示了z处的空间频谱与z=0处空间频谱之间的关系。 进一步，考虑到相应于空间频率(fx, fy)的单色平面光波的方向余弦必须满足cos2α+cos2β+cos2γ=1，所以实际上只有(fx, fy)满足(λfx)2－(λfy)21时，才能真正对应于空间某一确定方向传播
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物理光学与应用光学第二版课件第七章.ppt
折射平行平板的成像将经过平行平板的光线全部限制在近轴区，(7.7-7)式变为(7.7-8)上式表明，近轴光线的轴向位移只与平行平板厚度d及折射率n有关，而与入射光线的物方孔径角无关。因此物点以近轴光经平行平板成像是完善的。由于出射光线和入射光线相互平行，因而平行平板的角放大率为1。按照放大率之间的关系，可以得到平行平板的放大率为α=β=γ=1(7.7-9)即平行平板的三个放大率均为1，所以物体经过平行平板在近轴区成像后，仅仅将物沿光轴平移一段距离，并不改变物的大小和空间方向。光学系统中，除了广泛应用共轴球面光学系统外，还广泛使用平面镜和棱镜系统。它们在光学系统中的主要作用是缩小仪器的体积，
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物理光学与应用光学.pptx
衍射和傅里叶光学基础;2/38;3/38;4/38;5;JosephFourier
（1768-1830）;
谁是正确呢？看从什么角度：
正弦曲线无法组合成一种带有棱角旳信号。拉格朗日是正确。
但是，我们能够用正弦曲线来非常逼近地表达它，逼近到两种表达措施不存在能量差别，基于此，傅立叶是正确。
;8;为何我们要用正弦曲线来替代原来旳曲线呢？;10;11;12;13;14;15;§2.一维傅立叶变换旳定义及其运算举例;17;18;19;20;21;22;23;§3.1傅立叶变换旳性质;§2.4.1傅立叶变换旳性质;26;27;28;29;§4.1平面波基元函数分析措施;处理线性系统常用措施：;基
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物理光学与应用光学导论.ppt
绪 论 光学的研究对象和特点 光的本性的历史研究 现代光学 光子学 光学的研究对象和特点 几何光学 费马定理 透明均匀介质中传播:反射 折射 直线 波动光学 干涉 衍射 偏振 光与物质相互作用 介质对光的吸收 色散 散射 Ⅳ. 量子光学 光的量子性—光子 光的本性 17世纪 Refracting Telescope 折射望远镜 Galilean Telescope 伽利略望远镜
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物理光学与应用光学习题与解答.doc
《物理光学与应用光学》习题及选解
第一章
习题
1-1. 一个线偏振光在玻璃中传播时，表示为：，试求该光的频率、波长，玻璃的折射率。
1-3. 试确定下列各组光波表示式所代表的偏振态：
(1)，;
(2) ，
;
(3) ，。
1-5.已知冕牌玻璃对0.3988?m波长光的折射率为n = 1.52546，，求光在该玻璃中的相速和群速。
1-6. 试计算下面两种色散规律的群速度（表示式中的v表示是相速度）：
(1)电离层中的电磁波，，其中c是真空中的光速，是介质中的电磁波波长，b是常数。
(2)充满色散介质（，）的直波导管中的电磁波，，其中c真空中的光速，a是与波导管截面有关的常数。
1-1
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物理光学与应用光学—第3章—5.ppt
衍射和傅里叶光学基础;*/38;*/38;*/38;*;Joseph Fourier （1768-1830）;
谁是对的呢？看从什么角度：
正弦曲线无法组合成一个带有棱角的信号。拉格朗日是对的。
但是，我们可以用正弦曲线来非常逼近地表示它，逼近到两种表示方法不存在能量差别，基于此，傅立叶是对的。
;*;为什么我们要用正弦曲线来代替原来的曲线呢？;*;*;*;*;*;*;§2. 一维傅立叶变换的定义及其运算举例;*;*;*;*;*;*;*;§3.1 傅立叶变换的性质 ;§2.4.1 傅立叶变换的性质 ;*;*;*;*;§4.1 平面波基元函数分析方法 ;处
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物理光学与应用光学习题和解答.doc
《物理光学与应用光学》习题及选解
第一章
习题
1-1. 一个线偏振光在玻璃中传播时，表示为：，试求该光的频率、波长，玻璃的折射率。
1-3. 试确定下列各组光波表示式所代表的偏振态：
(1)，;
(2) ，
;
(3) ，。
1-5.已知冕牌玻璃对0.3988?m波长光的折射率为n = 1.52546，，求光在该玻璃中的相速和群速。
1-6. 试计算下面两种色散规律的群速度（表示式中的v表示是相速度）：
(1)电离层中的电磁波，，其中c是真空中的光速，是介质中的电磁波波长，b是常数。
(2)充满色散介质（，）的直波导管中的电磁波，，其中c真空中的光速，a是与波导管截面有关的常数。
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物理光学和应用光学——第1章-2.ppt
引入复折射率 2. 光波在金属表面上的反射与折射 金属表面的反射和折射 类似于全反射的讨论，由于n是复数，所以透射光波矢也是复数。表示为： 实数 复数 则s分量： 金属中的折射波 表 1-1 金属的光学常数(λ=0.5893 μm) 银和铝反射率与波长的关系 作 业 9，11，23，25 * 1.2.4 反射和折射的相位特性 折射光与入射光的相位关系 2.反射光与入射光的相位关系 由图可以看出，在入射角从0?到90?的变化范围内，不论光波以什么角度入射至界面，也不论界面两侧折射率的大小如何，s 分量和 p 分量的透射系数t总是取正值，因此：
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物理光学和应用光学——第2章-4.ppt
由于此时两波长刚被分辨开，?? =? ，所以标准具的分辨本领为： 2.4.3 法布里-珀罗干涉仪 ——应用举例 (2) 分辨本领 由 ，略去?? 的影响，有: 1. 研究光谱线的超精细结构 分辨本领与条纹干涉级数和精细度成正比。由于法布里-珀罗标准具的 m很大，所以分辨本领极高。 例如：h=5mm, N≈30(R≈0.9)，λ=0.5 μm，则在接近正入射时，标准具的分辨本领 ： 2.4.3 法布里-珀罗干涉仪 ——应用举例 (2) 分辨本领 这相当于在λ = 0
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物理光学与应用光学—第2章—6.ppt
2.5 光的相干性;2.5.1 光源大小对干涉条纹可见度的影响 ——光的空间相干性;多组条纹的叠加 ;S1;式中，I0 dx是元光源通过 S1 或 S2 在干涉场上所产生的光强度；? 是元光源发出的光波经 S1 和 S2 到达P点的光程差。;式中，??是由 C 处元光源发出的、经 S1 和 S2 到达 P 点的两支相干光的光程差。;由图中几何关系可得到如下近似结果：; ;条纹可见度随光源宽度的变化 ; 上述讨论实际上是考察了光源的大小对扩展光源S?S? 照射与之相距R的平面，并通过其上二点S1和S2的光在空间再度会合时产生干涉的影响，它反映了光源在这两点产生光场的
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应用光学课件第四章ppt课件.ppt
第四章 平面镜棱镜系统 本章主要解决的问题： 平面镜、棱镜系统的成像性质及特点 棱镜系统成像方向的判断 平面镜棱镜系统与共轴球面系统的配合 §4-1 平面镜棱镜系统在光学仪器中的应用 共轴球面系统特点 §4-2 平面镜的成像性质 单平面镜旋转的应用 优点：扩大观察范围 1、当二平面镜一起转动时,出射光线的方向不变，但光线位置可能产生平行位移。 2、如果二平面镜相对转动α，则出射光线方向改变2α。 §4-7 确定平面镜棱镜系统成像方向的方法 目的 1.已知平面镜棱镜系统，判断其成像方向 表示平面镜棱镜系统的物像方向的方法 用一个直角坐
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物理光学第四章.pdf
第四章
多光束干涉与光学薄膜
?上一章在讨论平板的干涉时，仅仅讨论了最先出射
的两光束的干涉问题，这是在特定条件下采取的一种
近似处理方法。
?事实上，光束在平板内经过多次的反射和透射，严
格地说，干涉是一种多光束干涉。
?多光束干涉与两光束干涉相比，干涉条纹更加精细，
利用多光束干涉原理制造的干涉仪是最精密的光学测
量仪器，多光束干涉原理在现代激光技术和光学薄膜
技术中也有着重要的应用。
4.1 平行平板的多光束干涉 E