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§6-3 气体动理论的压强公式 第六章 气体动理论 一 分子热运动的基本特征 　　分子热运动的基本特征是永恒的运动与频繁的相互碰撞。它与机械运动有本质的区别，故不能简单应用力学定律来解决分子热运动问题。 (1)无序性 　　某个分子的运动，是杂乱无章的，无序的；各个分子之间的运动也不相同，即无序性；这正是热运动与机械运动的本质区别。 (2)统计性 　　但从大量分子的整体的角度看，存在一定的统计规律，即统计性。 　　 　　可作假设：气体分子向各个方向运动的机会是均等的，或者说沿各个方向运动的平均分子数应相等且分子速度在各个方向的分量的统计平均值也相等。 　　对大量分子体系的热平衡态，才是成立的。 例如： 　　在平衡态下，气体分子的空间分布（密度）是均匀的。（分子运动是永恒的） 碰撞、自由程 二 理想气体微观模型 1）分子可视为质点； 线度 间距 ; 2）除碰撞瞬间, 分子间无相互作用力； 4）分子的运动遵从经典力学的规律 . 3）弹性质点（碰撞均为完全弹性碰撞）； 力学假设 碰撞、自由程 大量分子组成的气体系统的统计假设：(平衡态时) 2）分子各方向运动概率均等 分子运动速度 1）分子按位置的分布是均匀的 各方向运动概率均等 方向速度平方的平均值 各方向运动概率均等 压 强 设 边长分别为 x、y 及 z 的长方体中有 N 个全同的质量为 m 的气体分子，计算 壁面所受压强 . 二 理想气体压强公式 压 强 分子施于器壁的冲量 单个分子单位时间施于器壁的冲量 x方向动量变化 两次碰撞间隔时间 单位时间碰撞次数 单个分子遵循力学规律 压 强 单位时间 N 个粒子对器壁总冲量 大量分子总效应 单个分子单位时间施于器壁的冲量 器壁 所受平均冲力 压 强 气体压强 统计规律 分子平均平动动能 器壁 所受平均冲力 压 强 统计关系式 压强的物理意义 宏观可测量量 微观量的统计平均值 压强是大量分子对时间、对面积的统计平均结果 . 分子平均平动动能 为方便见，取边长分别为l1 ，l2 ，l3 的长方形容器，内含N 个质量为m 的同类气体分子，因为气体对各个方向的压强相等，仅讨论大量分子与一面A的碰撞产生的压强。 为方便见，取边长分别为l1 ，l2 ，l3 的长方形容器，内含N 个质量为m 的同类气体分子，因为气体对各个方向的压强相等，仅讨论大量分子与一面A的碰撞产生的压强。 为方便见，取边长分别为l1 ，l2 ，l3 的长方形容器，内含N 个质量为m 的同类气体分子，因为气体对各个方向的压强相等，仅讨论大量分子与一面A的碰撞产生的压强。 为方便见，取边长分别为l1 ，l2 ，l3 的长方形容器，内含N 个质量为m 的同类气体分子，因为气体对各个方向的压强相等，仅讨论大量分子与一面A的碰撞产生的压强。