热辐射（热工学课件）.pptx

辐射力和有效辐射;辐射力和有效辐射;;辐射力;辐射力和有效辐射;;;;辐射力和有效辐射;辐射力和有效辐射;单色吸收率——实际物体的对投射到表面的某一特定波长的辐射能所吸收的百分数称为单色吸收率，用符号αλ表示。;;;辐射表面的性质;;;反射;辐射表面的性质;辐射表面的性质;对于一般的固体和液体，辐射能进入表面极短的距离(金属固体1μm数量级、非金属固体不到1mm)内即被完全吸收，因此热射线是不能穿透的;辐射表面的性质;气体对热射线几乎没有反射能力，只有吸收和穿透。;;自然界中所有物体的α、ρ和τ的数值均在0~1之间变化。为研究方便起见，总是先从理想物体着手，然后再把实际物体与理想物体进行比较。;反射率ρ=1的物体称为白体。;辐射表面的性质;热辐射的本质和特点;热辐射的本质和特点;;;;热辐射的本质和特点;;热辐射的本质和特点;;当吸收的能量大于发射的能量时，物体的温度将升高；;两个温度相同的物体之间不存在导热或热对流现象，却存在热辐射现象，只不过两物体的辐射换热量为零，处于热平衡状态。;(3)热辐射过程存在着能量形式的转换。;辐射基本定律;辐射基本定律;;普朗克定律;辐射基本定律;辐射基本定律;辐射基本定律;(2)一定温度下，Ebλ分布曲线与波长坐标所围的面积为Eb的大小。温度升高，Ebλ分布曲线与波长坐标所围的面积增大，即Eb增大。;维恩位移定律;辐射基本定律;;辐射基本定律;四次方定律;辐射基本定律;黑体辐射力与温度的关系式称为斯忒藩-玻尔兹曼定律。他说明黑体的辐射力与热力学温度的四次方成正比，又称四次方定律。;辐射基本定律;灰体和基尔霍夫定律;灰体和基尔霍夫定律;;灰体;灰体和基尔霍夫定律;灰体是工业应用范围内对实际物体的理想化与简化，灰体是假想的理想物体，自然界中并不存在。工业上所遇到的热辐射(T2000K)，其主要波长位于红外线范围。一般物体在红外线范围内的单色吸收比不随波长作明显变化，因而在热辐射计算中，我们把工程材料作为灰体对待不会引起太大的误差。这种简化处理将给辐射换热计算带来很大的方便。;灰体和基尔霍夫定律;基尔霍夫定律;;(2)因为实际物体的吸收比小于1，所以同温??黑体的辐射力最大。;灰体和基尔霍夫定律;角系数;角系数;;角系数;;角系数;角系数的性质;角系数;角系数;角系数;角系数;角系数;炉内辐射换热;;火焰辐射;炉内辐射换热;发光火焰;炉内辐射换热;炉内辐射;;炉内辐射换热;炉内辐射换热;;物体间的辐射换热;;;物体间的辐射换热;物体间的辐射换热;物体间的辐射换热;;;;物体间的辐射换热;物体间的辐射换热;表面1与外界的辐射换热量q1应为离开表面的有效辐射能J1和投射于该表面的投入辐射能G1之差，;;;物体间的辐射换热;下面我们再来讨论两个灰表面之间的换热。两灰体表面组成的封闭系统的辐射换热，是灰体辐射换热最简单的例子。

假设两个灰体表面A1和A2组成的封闭换热系统。两表面的温度分别为T1和T2，而且T1T2，故热流从表面1至表面2。;物体间的辐射换热;表面1和表面2之间的空间辐射热阻;物体间的辐射换热;遮热板及其应用;遮热板及其应用;;遮热板原理;;遮热板及其应用;遮热板及其应用;;遮热板应用;遮热板及其应用;设内壁温度为Tw的烟气管道，烟气的真实温度为Tf，但热电偶测得的读数为T1（T1Tw）。已知热电偶热接点的黑度为?1，烟气与热接点的对流换热系数为?。;遮热板及其应用;（2）换热系数h要大，这可用一种抽气装置使热节点附近的局部流速加大以提高h；;遮热板及其应用