ho激光器阈值的理论分析-物理学报.pdf
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腔内泵浦Ho激光器与TmHo键合激光器：理论剖析与实验探索.docx
腔内泵浦Ho激光器与TmHo键合激光器：理论剖析与实验探索
一、引言
1.1研究背景与意义
在激光技术飞速发展的当下，腔内泵浦Ho激光器及TmHo键合激光器凭借其独特优势，在众多领域中占据着重要地位，展现出了巨大的研究价值与应用潜力。
2μm波段激光因处于大气传输窗口，对人眼安全，在气象监测、激光雷达、光电对抗、空间遥感以及医疗等领域发挥着关键作用。腔内泵浦Ho激光器作为产生2μm波段激光的重要途径，有着较高的光-光转换效率和良好的光束质量。其工作原理基于受激辐射，通过巧妙设计泵浦方式与谐振腔结构，使激光介质中的粒子实现数反转，进而高效产生激光。然而，传统的Ho激光
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不同抽运光分布下端面抽运固体激光器中晶体的端面温度-物理学报.PDF
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激光物理静止原子激光器的振荡理论.PPT
第7章 静止原子激光器的振荡理论 固体激光器、半导体激光器以及染料激光器的激活介质粒子是固定不动的，或者其运动速度是可以忽略不计的。 这类激光器是静止原子激光器，其介质主要是均匀加宽。 首先求解二能级原子系综的密度矩阵运动方程，求出非对角元ρab与ρba 利用式(5.6.5)得到介质的宏观极化强度 7.1 单模振荡 7.1.1 集居数矩阵的运动方程 由大量原子组成的系综，必须根据其激发状态以及工作介质的物理状态，对系综内各种原子的密度矩阵进行统计平均，从而得到集居数矩阵的运动方程。其形式为 7.1.2 单模振荡的一阶理论 对集居数矩阵的运动方程进行具体的求解。先从其中的第三个方程(7.
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激光物理第7章静止原子激光器的振荡理论.ppt
第7章 静止原子激光器的振荡理论 固体激光器、半导体激光器以及染料激光器的激活介质粒子是固定不动的，或者其运动速度是可以忽略不计的。 这类激光器是静止原子激光器，其介质主要是均匀加宽。 首先求解二能级原子系综的密度矩阵运动方程，求出非对角元ρab与ρba 利用式(5.6.5)得到介质的宏观极化强度 7.1 单模振荡 7.1.1 集居数矩阵的运动方程 由大量原子组成的系综，必须根据其激发状态以及工作介质的物理状态，对系综内各种原子的密度矩阵进行统计平均，从而得到集居数矩阵的运动方程。其形式为 7.1.2 单模振荡的一阶理论 对集居数矩阵的运动方程进行具体的求解。先从其中的第三个方程(7.
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激光物理第7章静止原子激光器的振荡理论.pptx
第7章静止原子激光器的振荡理论固体激光器、半导体激光器以及染料激光器的激活介质粒子是固定不动的，或者其运动速度是可以忽略不计的。这类激光器是静止原子激光器，其介质主要是均匀加宽。
利用激光电磁场方程讨论激光振荡的振幅特性与频率特性。首先求解二能级原子系综的密度矩阵运动方程，求出非对角元ρab与ρba利用式(5.6.5)得到介质的宏观极化强度(5.6.5)(6.3.47)
7.1单模振荡7.1.1集居数矩阵的运动方程由大量原子组成的系综，必须根据其激发状态以及工作介质的物理状态，对系综内各种原子的密度矩阵进行统计平均，从而得到集居数矩阵的运动方程。其形式为
(7.1.1)(7.1.2)(7.1.
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光注入提高半导体激光器混沌载波发射机的带宽!-物理学报.PDF
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电光调制对外部光注入垂直腔表面发射激光器的偏振转换及-物理学报.PDF
电光调制对外部光注入垂直腔表面发射激光器的偏振转换及其非线性动力学行为的操控性研究
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Manipulation of the polarization switching and the nonlinear dynamic behaviors of the vertical-cavity
surface-emittinglasersubjectedtoopticalinjectionbyEO modulation
ZhongDong-Zhou JiYong-Qiang DengTao ZhouKai-Li
引用信息Citation: ActaPhysic
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单掺Ho单纵模连续2微米固体激光器研究.pdf
摘要
2μm波段激光具有大气消光比低和人眼安全的优点，还在水分子、CO2分
子和N2O分子等多种分子处存在吸收峰，因此在激光遥感、激光测距、光谱学
以及激光医疗等领域有着重要的应用价值。特别地，单纵模输出的2μm脉冲固
体激光器是相干多普勒激光雷达和差分吸收激光雷达的首选光源。激光雷达光
源通常通过注入锁定技术实现，即将单纵模的种子激光注入到另一个高能量、
高重频的从激光器中，通过其放大，以获得窄线宽、大能量、高重频、高峰值
功率的单纵模激光。种子光激光器在整个系统中占有极为重要的位置，直接影
响着整个系统的光谱特性、模式相位特性以及空间特性，本文主要就提高2μm
单纵模种子激光器的输出功率和
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2014 2 HIGH POWERLASERANDPARTICLEBEAMS F
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【2017年整理】Nd3+YAG激光器的阈值与斜效率测量.doc
一、实验目的
了解并掌握激光形成机理
了解激光阈值的概念，学会测量阈值
测量输入输出曲线及其斜效率的计算
二、实验原理
普通光源的发光—受激吸收和自发辐射
普通常见光源的发光（如电灯、火焰、太阳等地发光）是由于物质在受到外来能量（如光能、电能、热能等）作用时，原子中的电子就会吸收外来能量而从低能级跃迁到高能级，即原子被激发。激发的过程是一个“受激吸收”过程。处在高能级（E2）的电子寿命很短（一般为10－8～10－9秒），在没有外界作用下会自发地向低能级（E1）跃迁，跃迁时将产生光（电磁波）辐射。辐射光子能量为
这种辐射称为自发辐射。原子的自发辐射过程完全是一种随机过程，各发光原子的发光过程各自
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激光器的阈值泵浦功率-深圳大学.ppt
一 激光器的振荡阈值(threshold) Operation at threshold 阈值反转集居数密度 阈值增益系数 连续或长脉冲激光器的阈值泵浦功率 短脉冲激光器的阈值泵浦能量 （一）阈值反转集居数密度 (population inversion density at threshold) 能否产生振荡，取决于增益与损耗的大小。 谐振腔的长度L往往大于工作物质的长度l，假设谐振腔中光束体积为VR，工作物质中的光束体积为Va，谐振腔中折射率均匀分布，则第l个模式的光子数变化的方程 当 时，腔内辐射场可由微弱的自发辐射场增长为足够强的受激辐射场。 考虑到在阈值附近
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第7章 静止原子激光器的振荡理论 固体激光器、半导体激光器以及染料激光器的激活介质粒子是固定不动的，或者其运动速度是可以忽略不计的。 这类激光器是静止原子激光器，其介质主要是均匀加宽。 首先求解二能级原子系综的密度矩阵运动方程，求出非对角元ρab与ρba 利用式(5.6.5)得到介质的宏观极化强度 7.1 单模振荡 7.1.1 集居数矩阵的运动方程 由大量原子组成的系综，必须根据其激发状态以及工作介质的物理状态，对系综内各种原子的密度矩阵进行统计平均，从而得到集居数矩阵的运动方程。其形式为 7.1.2 单模振荡的一阶理论 对集居数矩阵的运动方程进行具体的求解。先从其中的第三个方程(7.