量子力学原理上下册（布洛欣采夫）（高教出版社1956-1959）.uvz.pdf
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书名=未命名图书
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页数=617
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量子力学(第二版)苏汝铿.zip.uvz.pdf
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书名=量子力学
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Vss号
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量子规范场论（曹昌祺）（高教出版社1990）.uvz.pdf
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书名=量子规范场论
作者=曹昌祺
页数=552
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出版日期=1990年11月第1版
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量子力学原理与应用.pptx
量子力学原理
与应用微观世界与量子技术日期：20XX.XX汇报人：XXX
目录物理基础理论探讨探索经典物理与量子力学01量子与经典物理差异量子力学与经典物理比较02量子力学在科技应用量子力学应用与原理探讨03量子力学在自然解读量子力学解析自然奥秘04对量子技术的未来展望量子技术的进展与应用05
01.物理基础理论探讨探索经典物理与量子力学
探索经典物理的基本原理了解经典物理的基础概念与理论，为理解量子物理奠定基础。牛顿三大力学定律描述物体运动的基本规律和力的作用电磁学的基本原理揭示电荷和电磁场之间的相互作用热力学的基本概念研究能量转化和系统性质的基本规律探究经典物理基础
粒子的波粒二象性物质同
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《量子力学原理》随笔.docx
《量子力学原理》读书札记
目录
一、量子力学概述............................................2
1.1量子力学的定义和发展历程.............................2
1.2量子力学的主要理论和概念.............................4
二、量子力学的基本原理......................................5
2.1波函数和薛定谔方程...................................6
2.2测量问题和不确定性原理........................
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《量子力学原理》课件.ppt
《量子力学原理》
课程简介课程目标本课程旨在引导学生了解量子力学的基本原理，并学习如何应用这些原理来解释和预测物质的行为。课程内容
量子力学的历史发展11900年普朗克提出量子化概念，为量子力学的诞生奠定了基础。21905年爱因斯坦提出光电效应理论，证明了光的粒子性。31913年玻尔提出了氢原子模型，解释了原子的光谱。41924年德布罗意提出物质波的概念，将波粒二象性推广到所有物质。51925-1927年
粒子的双重性波粒二象性量子力学指出，所有物质都具有波粒二象性，即既表现出波的性质，又表现出粒子的性质。光的双重性
薛定谔方程i??ψ/?t=Hψ
量子力学的基本公理1量子态可以用波函数来描述
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量子力学原理课件.pptx
量子力学原理课件演讲人：日期:
目录02数学工具框架01基础概念体系03核心理论原理04经典实验验证05现代应用领域06前沿发展分支
01基础概念体系Chapter
光的波粒二象性光既表现出波动特性，如干涉和衍射，又表现出粒子特性，即光电效应和康普顿散射。物质的波粒二象性电子、质子等粒子也具有波粒二象性，它们既可以表现为波动，也可以表现为粒子。德布罗意波长描述粒子波动性的一个重要物理量，其大小与粒子的动量成反比，与普朗克常数成正比。波粒二象性本质
薛定谔方程是量子力学中描述微观粒子运动状态的基本方程，它揭示了微观粒子的波函数随时间演化的规律。描述微观粒子运动状态波函数是描述微观粒子在空间某处出
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量子力学5.pdf
第五章 量子力学的矩阵表述 §5.1 量子力学中的表象
§5.1 量子力学中的表象 一、矩阵的基本性质
§5.2 量子力学公式的矩阵表示
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量子力学新2.pdf
19．4 德布罗意波－－物质波
§
§19．4 德布罗意波－－物质波
一．德布罗意波－物质波
一．德布罗意波－物质波
光（波）－－具有粒子性
光（波）－－具有粒子性
实物粒子－－具有波动性
实物粒子－－具有波动性
德布罗意假设：电子．质子等所有的粒子，都具有波
德布罗意假设：
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量子力学教（学）案7.doc
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第七章 自旋
在较强的磁场下（∽），我们发现一些类氢离子或碱金属原子有正常塞曼效应的现象，而轨道磁矩的存在，能很好的解释它
但是，当这些原子或离子置入弱磁场（∽1T）的环境中，或光谱分辨率提高后，发现问题并不是那么简单，这就要求人们进一步探索。大量实验事实证明，认为电子仅用三个自由度来描述并不是完全的。
我们将引入一个新的自由度—自旋，它是粒子固有的。
当然，自旋是Dirac电子的相对论性理论的自然结果。现在我们从实验事实来引入。
§7.1 电子自旋存在的实验事实
（1）Stern-Gerlach实验（1922年）
当一狭窄的原子束通过非均匀磁场时，如果原子无磁矩
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量子力学6-2-1.ppt
应用玻恩近似法计算微分散射截面时，主要难点在于给 出 的具体形式后，如何计算积分 ，下面 给出几种常见的较复杂的作用势能及对应的积分公式 §6.4 波恩近似 第六章 散射 高能粒子入射时，可用波恩近似法来计算微分散射截面。这时入射粒子的动能比相互作用势能大得多，势能U（r）可看作微扰。 体系的哈密顿量可写为 6.4-1 由5.7-6可得 6.4-2 比较6.4-1 和6.4-2可得 6.4-3 引进矢量 6.4-4 其大小为 6.4-5 设粒子的势能可写为 根据6.2节，若散射波的相移很小，特别是s分波的相移很小，说明势
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量子力学第7章1.ppt
* 第7章 量子力学的表述形式 （本章对初学者来讲是难点） 表象：量子力学中态和力学量的具体表示形式。 为了便于理解本章内容，我们先进行一下类比： 矢量（欧几里德空间） 量子力学的态（希尔伯特空间） ~三维 本征函数 任意矢展开 任意态展开 取不同坐标系 取不同表象 ……….
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量子力学3-4.ppt
其中
与δ势垒跃变条件比较：
(a)偶宇称态
现在根据跃变条件求解。
这是δ势阱中的唯一束缚态。
属于能量
(b)奇宇称态
得
利用
由
得
束缚能级与散射问题有着密切的关系。
下面以一维势阱为例进行分析。
其中
对于方势阱，其解析延拓情况可参阅教材
相关内容。
如解析延拓到E0能阈（k为虚）
由
﹟
§3.5 一维谐振子
经典物理的谐振子模型：
量子物理的谐振子模型：
一维谐振子的本征值问题是处理量子力学
问题的最基本的范例。
分子的振动、晶格的振动、原子核表面
振动以及辐射场的振动等
黑体辐射 场量子化 等，
把场中的粒子看
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量子力学 第5章2.ppt
* 例p114(5.3)： 解： 式中 (a) 对电子偶素 对氢原子 例p114(5.3)： (b) 对?原子 例p114(5.3)： (c) 对?子偶素 例p115(5.4)： 解： 对氢原子基态p108(23) 同理 计算 因为 涨落 测不准关系 例p115(5.5) 解： 氢原子基态 p108(23) 当 氢原子处于库伦场 时，为经典禁区。 得到 概率 0 a 2a r W100 (r) ~ r 的分布图 例p115(5.6)： 解： 由合流超几何函数 当 时 径向波函数 （a）求最概然半径：因为径向分布概率为 解出： 所以： 解出： 另解，因为 极值点一
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量子力学.ppt
量子力学 量子论奠基人之一，玻尔 （NIELS BOHR）: 经典物理 近代物理 1887年赫兹实验证实了电磁波的存在。验证了麦克斯韦的电磁场论。光是一种电磁波。 1895年，伦琴发现了X射线。 1896年，贝克勒尔发现了铀元素的放射现象 1897年，居里夫妇进一步研究放射性现象，并发现了更多的放射性元素。 1897年汤姆孙研究阴极射线，发现其为电子 1899年卢瑟福发现了元素的嬗变现象。 光以太 迈克尔逊——莫雷实验（MICHELSON-MORLEY EXPERIMENT） 黑体辐射实验和理论的不一致（维恩分布公式、瑞利-金斯公式） 必须假定：能量在发射和吸收的时候不是连续的，而是一份
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量子力学.ppt
量子力学 第三章 一维定态问题 3.1 一维束缚定态的性质 粒子被局限在有限空间内运动的态称为束缚态，其波函数满足定态方程： 及边界条件 ， 。 在一维直线空间中运动的粒子的一维束缚定态能量和波函数有如下性质： 1. 能量是非简并的； 2. 波函数为实函数； 3. 势函数满足空间反射对称时波函数有确定宇称。 讨论 如果势场V(x)是不规则的，则在此势场中的束缚定态能量E有可能是简并的，波函数不一定有确定的宇称。如波函数没有确定的宇称：